Valg av Application Specific Enkelt og Multi Walled Carbon Nanorør av In Situ Characterizati

DESYGN IT - Special Edition

Design, Syntese og Vekst av Nanorør for Industrial Technology

Jana Andzane , Joseph M. Tobin, Zhonglai Li, Juris Prikulis, Mark Baxendale, Håkan Olin, Justin D. Holmes og Donats Erts

Copyright AZoM.com Pty Ltd

Dette er en Azo Open Access Rewards System (AZO-ÅRER) artikkelen distribueres under vilkårene i AZO-ÅRER http://www.azonano.com/oars.asp som tillater fri bruk, forutsatt det opprinnelige verket er riktig sitert, men er begrenset til ikke-kommersiell distribusjon og reproduksjon.

Sendt inn: ^6. november 2007

Sendt: ^16. november 2007

DOI: 10.2240/azojono0123

Emner som dekkes

Abstrakt

Bakgrunn

Metoder og materialer

SWCNTs Nanorør

Tube Type MWCNTs

Bamboo Type MWCNT

SCF Grown Nanorør

Resultater og Diskusjon

Felt Emission Properties

Elektrisk Karakterisering Bruke en Two Probe Method

Nanorør Quality

Konklusjoner

Takk

Referanser

Kontaktinformasjon

Abstrakt

Den ledende og felt utslipp egenskapene til den enkelte single og multi-vegger karbon nanorør, vokst med kjemisk damp og superkritisk fluid deponering teknikker, har vært vurdert å bruke en in-situ overføring elektronmikroskop-scanning tunneling mikroskop (TEM-STM) teknikk. Ledningsevnen og felt utslippsmålinger ble hentet fra nanorør-elektrode avstand og kontakt observasjoner. Eksperimentell feltet utslipp egenskaper for alle karbon nanorør undersøkt montert godt til Fowler-Nordheim ligning når ulike jobber funksjoner ble brukt.   Forskjeller i feltet utslipp og ledende egenskaper blir analysert og relatert til den strukturen av karbon nanorør. Metoden som presenteres her er egnet for in situ valg av CNT med ønskede egenskaper for bestemte elektroniske søknader.

Bakgrunn

Karbon nanorør (CNTs) er attraktive materialer med et bredt spekter av mulige anvendelser.   CNT baserte ulike elektroniske enheter, for eksempel transistorer [1-5], logiske kretser [6] nanoelectromechanical enheter, [7-9] sensorer [10,11]   er påvist. I 1995 felt utslipp fra CNTs ble meldt [12,13] og nanorør blir   lovende kandidater som et felt elektron emittere. [14-17]. Høye sideforholdet (lengde og diameter) av CNTs resulterer i en høy felt ekstrautstyr faktor, gunstig for felt utslipp.

Disse programmene krever en uvanlig kombinasjon av materialegenskaper, som strukturell stivhet, elektrisk ledningsevne og liten tetthet, besatt bare av CNTs. Elektroniske enheter bør også tåle høye temperaturer forårsaket av Joule varme og høy strekk-krefter for å unngå feil med enheten.

Siden nanorør kan dyrkes av forskjellige metoder med forskjellige strukturer, er valg av riktig type CNT for en selektiv anvendelse en utfordrende oppgave. Den CNTs kan utarbeides av ulike metoder som arc utflod, laser ablasjon, kjemisk damp nedfall (CVD), superkritisk fluid (SCF) og andre [18-20] med CVD den mest brukte metoden for produksjon.

For et stort antall programmer, for eksempel feltet utslipp, har undersøkelsene vært stort sett utført på CNT filmer eller arrays. Direkte sammenligning målinger på individuelle nanorør er mer informative enn gjennomsnittet karakterisering på matriser eller store mengder CNTs.

Felt utslipp og ledende egenskaper samt degradering og svikt parametre av individuelle nanorør har blitt undersøkt av en rekke grupper (se for eksempel [21-24]. Men, etter beste overbevisning, det har ennå å være en studie utført på forskjellige nanorør undersøkt under identiske eksperimentelle forhold. Separate fakta er for tiden tilgjengelig på livstid, degradering og svikt i individuelle nanorør emittere [21,23,24], så vel som på ledende egenskaper, elektriske sammenbrudd mekanisme og parametre av individuelle nanorør i løpet av to-punkts karakterisering [22], men det er ofte problematisk å sammenligne egenskaper ved ulike nanorør grunn eksperimentelle forhold ikke blir det samme.

I denne artikkelen rapporterer vi en systematisk studie av de ledende og feltet utslipp egenskaper for single-vegger, multi-vegger, inkludert bambus-strukturerte karbon nanorør (BCNTs) og single-vegger CNT fylt med C ₆₀ molekyler. Alle strukturene ble undersøkt under identiske forhold og sammenlignet.   Nylig utviklet in situ teknikker [25-29] der kontakten sted og form kan justeres og observert i løpet av målingene ble brukt i våre forsøk. Nanorør ble utarbeidet av kjemisk damp nedfall (CVD) og superkritisk fluid (SCF) metoder.

Metoder og materialer

En scanning tunneling mikroskop, bygget i et utvalg innehaver av en overføring elektronmikroskop (TEM-STM) [29,30], ble brukt til å manipulere og sondere nanorør som illustrert i figur 1. Nanorør var limt på en gull spissen bruker elektrisk ledende CW2400 lim, der den elektriske kontakten ble gjort, den andre spissen ble brukt som counter elektroden og kan bli direkte observert i TEM.

Forsøkene ble utført i en Philips TEM-301 mikroskop opererer på 80 kV, utstyrt med en Keen View II CCD-kamera for bilde oppkjøpet. Vacuum i prøven kammeret var ca 10 ^-3 Pa Den bias spenning og prøve strøm ble kontrollert av en kilde meter (Keithley 6430).

Den karbon nanorør ble produsert av CVD og SCF teknikken. Lengdene av nanorør var mellom 600 nm og 8 mikrometer, og radier var mellom 7 og 50 nm. Non renset multi-vegger karbon nanorør fra Aldrich ble målt for referanse.

CVD vokst veggen og multiwall CNTs ble syntetisert på MgO støttes Co / Mo (rør type nanorør) CNTs og Pd / Mo (bambus typen nanorør) katalysatorer. MgO ble utarbeidet av nedbryting av Mg ₂ (OH) ₂ CO ₃ ved 450 º C i 6 hr [31].

SWCNTs Nanorør

. En vandig løsning av Co (NO _{3) 2} 0,6 H ₂ 0 og (NH ₄₎ Mo ₆ O ₂₄ H ₂ O ble utarbeidet og blandet med MgO støtte med en Co: Mo molar 3:2 etterfulgt av tørking i en ovn ved 80 ^o C.   Den tørket forløper pulver ble deretter brent på 550 º C. 0,3 g av katalysatoren ble plassert i en kvarts rør og varmes opp til 800 º C i en reduserende atmosfære av H ₂ / Ar ved en vannmengde på 300 ml min ^-1 for 30 min .   Metan ble deretter matet inn i røret ved en flow rate på 50 ml min ^-1.   Vekstperioden for SWNT formasjonen var satt til 60 min, etter som ovnen ble kjølt ned til romtemperatur.   For å få rent SWNT materiale, var så forberedt materiale behandlet med 6 M HNO ₃ og ble vasket med vann for å fjerne katalysatoren.

Tube Type MWCNTs

En vandig løsning av Co (NO _{3) 2} 0,6 H ₂ 0 og (NH ₄₎ Mo ₆ O ₂₄ H ₂ O ble utarbeidet og blandet med MgO støtte med en Co. Mo vekt ratio på 3:04 etterfulgt av tørking i en ovn ved 80 ^o C.   Den tørket forløper pulver ble deretter brent på 550 º C. 0,3 g av katalysatoren ble plassert i en kvarts rør og varmes opp til 800 º C i en reduserende atmosfære av H ₂ / Ar ved en vannmengde på 300 ml min ^-1 for 30 min .   Metan ble deretter matet inn i røret ved en vannmengde på 200 ml min ^-1 med en   H ₂ / Ar flow rate på 100 ml min ^-1. Vekstperioden for MWNT formasjonen var satt til 60 min, etter som ovnen ble kjølt ned til romtemperatur.   For å få rent MWNT materiale, var så forberedt materiale behandlet med 6 M HNO ₃ og ble vasket med vann for å fjerne katalysatoren.

Bamboo Type MWCNT

En vandig løsning av PD (NO _{3) 2.} XH ₂ O og (NH ₄₎ Mo ₆ O _24. H ₂ O ble blandet med MgO støtte, etterfulgt av sonikator for 30 min og tørking.   Den tørket forløper pulver ble sintret ved 500 º C i 6 hr.   0,3 g av katalysatoren ble plassert i en kvarts rør og varmes opp til 900 º C i en reduserende atmosfære av H ₂ / Ar ved en vannmengde på 300 ml min ^-1 i 30 min.   Metan ble deretter matet inn i røret ved en vannmengde på 100 ml min ^-1.   Vekstperioden for BCNTs formasjonen var innstilt på 30 min, hvoretter ovnen ble kjølt ned til romtemperatur.   For å få rent BCNTs materiale, var så forberedt materiale behandlet med 6 M HNO ₃ og ble vasket med vann for å fjerne katalysatoren.

SCF Grown Nanorør

SCF vokst nanorør ble utarbeidet på et MgO støttet tre wt.% Co og 4 wt.% Mo katalysator [20].   I en typisk SCF deponering forsøket var 0,5 g Co / MgO katalysator plassert i en høytrykks reaktor (Inconel 625 GR2-Snap-tite, Inc.),   og ble redusert med H ₂ / Ar (V / V = 20 / 180 ml ​​min ^-1) ved 750 ° C i 30 min.   CO som karbonkilde ble først lagt til en 450 ml rustfritt stål reservoar på 40 ° C i en temperaturkontrollert vannbad.   En flow gjennom systemet ble etablert ved å koble innløp og utløp ventiler av karbon kilde reservoaret, som inkluderte et stempel, til en 260-ml ISCO sprøytepumpe ( Lincoln , NE ) Og reaksjonen skipet hhv.   En mottrykk regulator opprettholdt systemet ved konstant trykk og kontrollert strømningshastigheten av CO gjennom systemet.   Reaksjonen tid ble satt til 60 min.   Etter at reaktoren ble kjølt ned til romtemperatur, ble karbon / katalysator pulver behandlet med 6M HNO _3.

Resultater og Diskusjon

Felt Emission Properties

For felt utslipp eksperimenter et høyt elektrisk potensial (opp til 250 V) ble brukt mellom CNT og telleren elektroden.   Den TEM-SPM oppsett gir nøyaktig kontroll og måling av posisjonen til CNT forhold til anoden og andre omkringliggende objekter (fig 2a).   Den lokale feltet var beregnet ved hjelp   [21], hvor er anvendt potensial,   er interelectrode avstand,   er feltet forbedring faktoren. Den geometriske feltet ekstrautstyr faktor γ for nanorør var bestemt av deres lengde L og radius r som γ = (0.87L / r + 4,5) [32,33].   I vårt tilfelle, overstiger feltet ekstrautstyr faktor 100 for de fleste av nanorør undersøkt med unntak for CVD vokst tube som MWNTs   der γ = 20   (Tabell 1).

  Figur 2b og tabell 1 viser sammenligning av feltet utslipp strømmer som en funksjon av lokale feltet for alle undersøkte typer av karbon nanorør.

Vanligvis setter feltet utslipp for MWCNT dyrket på Co / Mo katalysator i lokalt innen 1.5 til 4.1 V / nm (tabell 1) og metter på lokalt felt av 3,0 til 4,6 V / nm, noe som er sammenlignbart med faglitteratur for multi-vegger karbon nanorør [21]. Våre data for CVD vokst SWNTs ikke fylt og fylt med C ₆₀ molekyler viser at feltet utslipp starter på nesten identisk spenninger til de som ble observert for MWNTs. Kommersiell CVD vokst nanorør (fra Aldrich) og MWCNTs vokst med romanen superkritisk fluid (SCF) deponering metoden viser nesten identisk feltet utslipp egenskaper til de vokst av CVD-metoden på en Co / Mo katalysator (fig. 2b). Felt utslipp og ledende egenskaper CNTs påvirkes av graden av grafittisering [34]. Ifølge våre funn, er situasjonen mer komplisert. Raman spektrum for CVD vokst SWCNTs og SCF vokst nanorør (figur 3) viser forskjell i G-og D-bandet høyde forholdstall.   G og D band tilsvarer sp ² (ledende strukturer) og SP ³ (nonconductive strukturer) bonding i CNTs. Selv om G / D bandet ratio og påfølgende høyere grad av grafittisering er observert for CNTs dyrket på Co / Mo katalysator, kan vi ikke observere bemerkelsesverdig diffrences i feltet utslipp egenskaper CVD og SCF vokst nanorør. G / D ratio for bambus lignende strukturer er enda høyere enn for CVD vokst SWCNTs imidlertid felt utslipp for bambus formet MWCNTs dyrket på MgO støttes Pd / Mo katalysator av CVD-metoden setter opp ved mye høyere lokale felt 7-8 V / nm (figur 2b).

Avhengigheten av strøm på lokale feltet innhentet for alle undersøkte nanorør montert godt til Fowler-Nordheim-modellen (se figur 2b heltrukne linjer), som sier at dagens (I) per emitter varierer med det lokale feltet på emitter areal ( A) [36,37]:

  (1)

hvor Φ er arbeidet funksjon,   V er spenningen, og d er interelectrode avstand.

For alle nanorør, unntatt BCNTs, feltet utslipp egenskaper passer til Fowler-Nordheim-modellen når en verdi for arbeidet funksjon av grafitt   5.1 eV [5] ble brukt.   Den særegne lokale feltet som trengs for utslipp fra BCNTs krevde arbeid funksjon verdi på 8,1 eV som skal brukes.   Veikryssene i disse BCNTs er egnet til å påvirke den effektive L / r-forhold, som avgjør feltet ekstrautstyr faktor, noe som gjør emisjonsgrensen feltene større.

Den gjennomsnittlige feltet utslipp strømninger ble bestemt ved metning (se tabell 1) og varierte fra 10 nA til 500 nA for CVD vokst   tube som MWCNTs,   fra 100 nA til 1,5 μA   for BCNTs, og fra 150 nA til 2 μA for SCF vokst MWCNTs. Kommersielt tilgjengelig (Aldrich) MWCNTs stiller høyere felt utslipp strøm - opp til 10 m A.   Tidligere rapporterte verdier for feltet utslipp saturation strøm for CVD vokst nanorør varierte i et veldig stort intervall fra 2 nA til 9 μA [19]. Felt utslipp saturation strøm for CVD vokst SWCNTs varierte fra 100 nA til 5 μA for tomme og opp til 10 μA for C ₆₀ fylt SWCNTs. Under feltet utslipp karakterisering av individuelle nanorør felt utslipp strøm ved metning var varierende i tid for ca 50% av gjennomsnittlig verdier, tilsvarende de som rapportert tidligere [38].

Tabell 1. Felt utslipp egenskaper CNTs dyrket ved ulike tilstander.

Ved høye lokale felt svikt av nanorør ble observert (fig 4, tabell 1).   Unnlatelse strømninger var ca 2 ganger høyere enn metning strøm.   Unnlatelse lokale felt er presentert i tabell 1 og varierte 3 til 4,6 V / nm for rør-liknende MWCNTs og opptil 12 V / nm for bambus-aktig MWCNTs. Litteratur verdier bryte lokale felt for CVD vokst nanorør fra ulike gruppene varierte i intervallet 3 til 10 V / nm [19,21].

Breaking lokale felt for SWCNTs var sammenlignbar med MWCNTs (opp til 6 V / nm), mens C _60-fylt SWNTs utstilt en høyere stabilitet med å bryte lokale felt opptil 9 V / nm.   En gradvis nedbrytning av C _60-fylt SWNTS og BCNTs emittere ved høye søkt spenninger (200-250V) ble observert som vist i figur 4 (se også tabell 1). Mens alle andre nanorør feilet på svak kontakt mellom CNT og gullet spissen, i dette tilfellet CNT fjerner fullstendig fra gullet spissen når utslippet nåværende er ikke veldig høy.

Elektrisk Karakterisering Bruke en Two Probe Method

For å måle den elektriske ledningsevnen i individuelle CNTs ble nanorør brakt i direkte kontakt med en teller elektrode som vist i figur 5a.   I (V) karakteristikker av alle typer CNTs behandlet i dette notatet er vist i figur 5c.

Tabell 2. Ledende og bryte kjennetegn ved CVD-vokst CNTs

Følgelig motstand for alle nanorør kan deles inn i to grupper. Motstanden i den første gruppen (tube-lignende MWCNTs og SWCNTs) av nanorør varierte i intervallet 250 kÊ - 1MΩ, noe som er typisk for to-probe karakterisering av CVD vokst CNTs [19].   Motstanden i denne gruppen reduksjon i størrelsesorden CVD vokst tube som MWCNTs, tomme og fylt med C ₆₀ SWCNTs (figur 5c). C _60-fylt SWNTS utstilt lavere motstand i forhold til unfilled SWNTS. For CVD vokst BCNTs, kommersielle MWCNTs og SCF vokst MWNTs, var motstanden målt høyere ved tre størrelsesordener i forhold til data for første gruppen av nanorør rapportert ovenfor. Bakgrunnen for en slik forskjell for SCF og kommersielle nanorør kan være en lavere grad av grafittisering i forhold til nanorør dyrket på C0/Mo katalysator. Som vist i Raman spektre (figur 3), SCF nanorør viser lavere grad av grafittisering i forhold til nanorør dyrket på Co / Mo katalysator av CVD-metoden. Vår oppfatning er at det kommersielle og SCF vokst nanorør har fragmentarisk ytre skall med en høy tetthet av defekter. I tilfelle av en to-punkts karakterisering, telleren elektroden kontakter direkte til defekte ytre skall i stedet for strømførende mindre defekte indre skall. Å gi elektron transport gjennom indre skall, er en høyere spenning nødvendig. Som rapportert tidligere, ytre lag av karbon nanorør er dominerende i elektron transport og dermed bestemme ledningsevnen i nanorør [22]. Muligens indre lag deltar i feltet utslipp derfor betydelige forskjeller i feltet utslipp mellom CVD og SCF vokst nanorør ble ikke observert (Figur 2b) i forhold til forskjellen i motstand (figur 5c). Det er mulig at knutepunktene stede i bambus lignende strukturer jevnt redusere ledningsevnen i ytre og indre vegger av CNTs. Denne egenskapen kan øke motstanden i feltet utslipp og ledningsevne.

Nanorør Quality

Å karakterisere kvaliteten på nanorør, svikt strømmer og spenninger ble bestemt (se tabell 2). Nanorør svikt strømninger var opp til 20 μA for CVD-vokst SWNTs og MWNTs og opp til 80 μA for C _60-fylt SWNTs.   Unnlatelse spenninger var opp til 5 V for SWNTs og opp til 10 V for C _60-fylt SWNTs (se tabell 2).   Bamboo typen CNTs er stabile selv ved 25 V som betyr at nanorør kan brukes i høye elektriske felt applikasjoner. Figur 5b viser at nanorør blir forstyrret i nærheten dens midten, som er observert for alle typer av nanorør.   Dette resultatet tyder på at rørene var motstandsevne oppvarmet og at temperaturen blir lokalt høy nok til å forgasse grafitt veggen, derfor er plasseringen av skade ved Joule oppvarming bestemmes ikke av tilstedeværelsen av defekter i CNT. Derfor gjør plasseringen av defekter ikke ha en effekt på bristepunktet av CNT under observasjon. I andre verker [19,21] nanorør feil ble funnet nær midten og i kontakten regionene.

Konklusjoner

Feltet utslipp og ledende egenskaper til varianter av SWNTs og MWNTs ble studert under identiske forhold inne i en overføring elektronmikroskop. Ledningsevne og felt utslipp eiendommene ble nanorør struktur avhengig.   Forskjeller i egenskaper, enten ledende eller   feltet utslipp, avhengig av strukturen i de ytre lagene, tilstedeværelse av knutepunktene i bambus typen nanorør og   om nanorør hadde vært fylt med C ₆₀ molekyler.   Nanorør fylt med C ₆₀ molekyler vise bedre ledende og feltet utslipp egenskaper.   Bamboo strukturer utstilt dårligere feltet utslipp eiendommer i sammenligning med andre CNT strukturer, men disse nanorør var mer stabil på høyere elektriske felt.   Vi foreslår at kvaliteten på de ytre lag av nanorør kan redusere ledningsevnen av nanorør med 3 størrelsesordener, uten vesentlig påvirker feltet utslipp egenskaper.   Fylt single-vegger og bambus som multiwall karbon nanorør stiller høyere bryte felt i sammenligning med tomme enkel og rør som multiwall karbon nanorør.   I løpet av to-probe målinger svikt av nanorør ved høye elektriske felt skjedde på eller nær nanorør midten.   Disse resultatene tyder på at bryte plassen ikke er bestemt av plasseringen av defekter inne i nanorør men ved Joule oppvarming. Dessuten ble gradvis ødeleggelse av nanorør under feltet utslipp observert for C ₆₀ fylt SWNTs og bambus typen MWNTs.   Disse eksperimentene viste at TEM SPM utstyrt med DC elektroder har vist seg å være et verdifullt verktøy for systematisk karakterisering av individuelle karbon nanorør.   Den kan betraktes overlegen litografi metoder på grunn av raskere anskaffelse av resultater.

Takk

Dette arbeidet ble støttet av EU spesifikke målrettede Research Project DESYGN-IT (No NMP4-CT-2004-505626) og latviske nasjonaloperaen Program i Material Sciences. JA og JP Erkjenne støtte fra ESF.

Referanser

1. Tans SJ, Verschueren ARM, Dekker C., "Room temperatur transistor basert på en enkelt karbon nanorør", Nature,   393, 49-52, 1998.

2. Postma HW Ch., Teepen T., Yao Z., Grifoni M., Dekker C., "Carbon Nanotube enkelt-elektron transistorer på Room Temperature", Science, 293, 76-79, 2001.

3. Auvray S., Derycke V., Goffman M., Filoramo A., Jost O., og Bourgoin J.-P., "Chemical Optimization of Self-Montert Carbon Nanotube transistorer", Nano Lett., 5 (3), 451 -455 2005.

4. Xiao   K., Liu   Y., Hu   P., Yu G., Fu L., og Zhu D., "Høy ytelse felt-effekt transistorer laget av et multiwall CNX / C nanorør intramolekylære junction", Appl. Phys. Lett., 83 (23), 4824-4826, 2003.

5. Weitz RT, Zschieschang U., Effenberger F., Klauk H., Burghard M., Kern K., "High-Performance Carbon Nanotube felteffekttransistorene med en Thin Gate Dielektrisk Basert på en selv-montert Monolayer ', Nano Lett., 7, 22-27, 2007.

Seks. Bathold A., Hadley P., Nakanishi T., Dekker C., "logiske kretser med Carbon Nanotube transistorer", Science, 294, 1317-1320, 2001.

7. Rueckes T., Kim K., Joslevich E., Tseng GY, Cheung C., og Lieber CM, "karbon nanorør-basert flyktig Random Access Memory for molekylær Computing", Science,   289, 94, 2000.

8.   Lee SW, Lee DS, Morjan RE, Jhang SH, Sveningsson M., Nerushev OA, Park YW, og Campbell EEB, "A Tre Terminal Carbon Nanorelay", Nano Lett. 4, 2027, 2004.

9. Ke C., Espinosa HD, "In Situ Elektronmikroskopi Elektromekanisk Karakterisering av et bistabilt NEMS Device", Small, 2 (12),   1484 - 1489, 2006.

10. Park M., Cola B., Siegmund T., Xu J., Maschmann MR, Fisher TS, og Kim H., "Effekter av et karbon nanorør lag på elektrisk kontakt motstanden mellom Copper Underlag", nanoteknologi, 17, 2294-2303 , 2006.

11. Brian H., Halsall HB, Dong Z., Jazieh A., Tu Y., Wong D., Pixley S., Behbehani Ml og Schulz MJ, "et karbon nanorør Needle Biosensor", J. Nanosc.   Nanotechn., 7, 2293-2300, 2007.

12. Rinzler AG, Hafner JH, Nikolaev P., Lou L., Kim SG, Tomanek D., Nordlander P., Colbert DT, Smalley RE, "Unraveling Nanorør -. Felt Utslipp fra en Atomic Wire", Science, 269 (5230) , 1550-1553, 1995.

13.         Deheer WA, Chatelain A., Ugarte D., "et karbon nanorør Felt Emission Electron Source", Science, 270 (5239), 1179-1180, 1995.

14. Wong YM, Kang, WP, Davidson JL, Wisitsora-at A., Soh KL, Fisher TS, Li Q., Xu JF, "Field Emitter Bruk multiwalled Carbon Nanorør Grown på Silicon Tips Region ved Mikrobølgeovn Plasma-Enhanced Chemical Vapor Nedfall "J. Vac. Sci. Technol. B, 21 (1), 391-394, 2003.

15.         Bonard JM, Weiss N. Kind H., Stockli T., Forro L., Kern K, Chatelain A., "Tuning Field Emission Properties of Mønstret Carbon Nantoube Films", Adv.. Mater., 13 (3), 184-188. 2001.

16.         Wang QH, Corrigan TD, Dai JY, Chang RPH, Krauss AR, "Field Emission fra Nanotube Bundle Emitters til Lave Fields", Appl. Phys. Lett., 70 (24), 3308-3310, 1997.

17.         Pan ZW Au FCK, Lai HL, Zhou, WY, Sun LF, Liu, ZQ, Tang DS, Lee CS, Lee ST, Xie, SS, "Amorphous Carbon Nanotråder etterforsket av Near-Edge-x-Ray-Absorpsjon-Fine- strukturer ", Phys J.. Chem. B, 105 (8), 1519-1522, 2001.

18 år. Iijima S., "Helical mikrotubuli of grafittisk Carbon", Nature, 354 (6348), 56-58, 1991.

19 ". Carbon Nanorør". Dresselhaus MS, Dresselhaus G., Avouris Ph red. Topics in Applied Physics, Springer Verlag, Berlin , 80,   1-430, 2001

20. Li Z., Andzane J., Erts D., Tobin JM, Wang K., Morris MA, Attard G., og Holmes JD   "A New superkritisk fluid Metode for Growing Carbon Nanorør", Adv.. Mater., I trykk.

21. Bonard JM, Klinke C., Dean KA, og Coll BF "Nedbrytning og Failure of Carbon Nanotube feltet emittere",   Phys. Rev B, 67, 115406-1 2003.

22. Collins PG, Arnold MS, Avouris P., "Engineering karbon nanorør og Nanotube kretsene ved hjelp av Electrical Breakdown", Science, 292 (5517), 706-709, 2001.

23. Wey W., Liu Y., Jiang K., Peng LM, og Fan S., "Tip kjølende effekt og Failure Mechanism of Field-Emitting Carbon Nanorør", Nano Lett., 7 (1), 64-68, 2007.

24. Ding F., Jiao K., Lin Y., Yakobson B., "Hvordan fordampende Carbon Nanorør beholde sin Perfection?", Nano Lett., 7 (3), 681-684, 2007.

25. Ohnishi H., Kondo Y., Takayanagi K. "kvantisert konduktans gjennom individuelle rader av suspendert gull atomer",   395 Natur, 780-783, 1998.

26. Kizuka T . "Atomic prosessen punkts kontakt i gull studert av tid-løst høy oppløsning transmisjonselektronmikroskopi" Phys. Rev Lett. 81 (20), 4448-4451, 1998.

27. Poncharal P., Wang ZL, Ugarte D., de Heer WA "Elektrostatisk nedbøyninger og Elektromekanisk resonans av karbon nanorør", 283 Vitenskap, 1513-1516, 1999.

28. Cumings J.   og Zettl A. "lav friksjon nanoskala Lineær Peiling Realiserte fra multiwall Carbon Nanorør"   289 Vitenskap, 602-604, 2000.

29.   Erts D., Olin H., Ryen L., Olsson E., og Tholen A. "Maxwell og Sharvin konduktans i Gold Point Kontakter Lupen Bruk TEM-STM",   Phys. Rev 61 B, 12725-12728, 2000.

30. Erts D., Löhmus A., Löhmus R., og Olin H., "Instrumentering av STM og AFM Kombinert med Transmission Electron Microscope", Appl. Phys.,   En 72 (7),   S71-S74, 2001.  

31. Li QW, Yan H., Cheng Y., Zhang J., Liu ZF, "En skalerbar CVD syntese av High-Purity Single-vegger karbon nanorør med porøse MgO som Support Material", J. Mater. Chem, 12 (4). 1179-1183, 2002.

32. Cumings J., Zettl A., McCartney MR, og Spence JCH, "Electron Holography of Field-Emitting Carbon Nanorør", Phys. Rev Lett. 88,   056 804 2002.

33. Maiti A., Brabec CJ, Roland CM, og Bernholc J., "Vekst Energetics av karbon nanorør",   Phys. Rev Lett. 73, 2468, 1994.

34. Ting JH, Chang CC, Chen SL, Lu DS, Kung CY, og Huang FY "Optimization of Field Emission egenskapene til karbon nanorør ved Taguchi Method", Thin Sol. Films, 496, 299-305, 2006.

36. Gadzuk JW og Plummer EW, "Field Emission Energy Distribution (FEED)", Rev Mod. Phys. 45, 487-548, 1973.

37. Brodie I. , Og Spindt C., "Vacuum Microelectronics", Adv.. Electron. Electron. Phys. 83, 1, 1992.

38. Tuggle DW, Jiao J., og Dong LF "Field utslipp nåværende svingninger fra isolerte karbon nanorør" Surf. Interface Anal.   36, 489-492, 2004

Kontaktinformasjon

Jana Andzane, Juris Prikulis og Donats Erts

Institute av Kjemisk Fysikk,
Universitet av Latvia
Raina blvd 19
LV-1586 Riga
Latvia

Jana.Andzane @ lu.lv
Juris.Prikulis @ lu.lv
Donats.Erts @ lu.lv

Joseph M. Tobin, Zhonglai Li og Justin D. Holmes

Institutt for kjemi, materialer Seksjon og superkritisk Fluid Centre
Universitet Høyskole Cork , Cork Irland

og

Senter for forskning på Adaptive nanostrukturer og nanodevices (CRANN)
Trinity College Dublin
Gate Adresse
Dublin 2,
Irland

joedillanetobin@yahoo.com
j.holmes @ ucc.ie

Mark Baxendale

Queen Mary
University of London
London , England

m.baxendale @ qmul.ac.uk

Håkan Olin

Materialfysikk
Teknisk fysikk
Mid Sverige Universitet
Sundswal , Sverige

hakan.olin @ miun.se