Val av Application Specific singel-och multi vägg kolnanorör av In Situ Characterizati

DESYGN IT - Special Edition

Design, Syntes och tillväxt av nanorör för Industriteknik

Jana Andzane Joseph M. Tobin, Zhonglai Li, Juris Prikulis, Mark Baxendale, Håkan Olin, Justin D. Holmes och Donats Erts

Copyright AZoM.com Pty Ltd

Detta är en AZO Open Access belöningssystem (AZO-OARS) artikel distribueras enligt villkoren i Azo-OARS http://www.azonano.com/oars.asp som tillåter obegränsad användning, förutsatt det ursprungliga verket är korrekt angiven, men är begränsad till icke-kommersiell distribution och reproduktion.

Inlagd: 6 ^november 2007

Postat: 16 ^november 2007

DOI: 10.2240/azojono0123

Ämnen som tas upp

Abstrakt

Bakgrund

Metoder och material

SWCNTs Nanorör

Rör Typ MWCNTs

Bamboo Typ MWCNT

SCF Grown Nanorör

Resultat och Diskussion

Fältemission Egenskaper

Elektrisk Karaktärisering Med hjälp av en Två Probe metod

Nanotube Kvalitet

Slutsatser

Tack

Referenser

Kontaktuppgifter

Abstrakt

Den ledande och fältemission egenskaper hos enskilda enkel-och multi-vägg kolnanorör, vuxit genom kemisk ånga och superkritisk vätska tekniker nedfall, har bedömts med hjälp av en in-situ transmissionselektronmikroskop-Sveptunnelmikroskop (TEM-STM) teknik. Konduktiviteten och fältemission mätningar erhölls från nanorör-elektrod avstånd och observationer kontakt. Experimentell fältemission egenskaper för alla kolnanorör undersökta passade väl till Fowler-Nordheim ekvation när olika arbets-funktioner tillämpades.   Skillnader i fältemission och egenskaper ledande analyseras och relateras till strukturen på kolnanorör. Den metod som presenteras här är lämplig för in situ urval av CNT med önskade egenskaper för särskilda elektroniska tillämpningar.

Bakgrund

Kolnanorör (cnts) är attraktiva material med ett brett spektrum av potentiella tillämpningar.   CNT bygger olika elektroniska enheter, till exempel transistorer [1-5], logiska kretsar [6] nanoelectromechanical enheter, [7-9] sensorer [10,11]   har påvisats. År 1995 fältemission från cnts rapporterades [12,13] och nanorör blir   lovande kandidater som en sändare fält elektron. [14-17]. Den höga bildformat (längd och diameter) av cnts resulterar i en hög fält förbättring faktor, till fördel för fältemission.

Dessa applikationer kräver en ovanlig kombination av materialegenskaper, till exempel strukturella stelheten, elektrisk ledningsförmåga och liten täthet, besatt endast av cnts. Elektronisk utrustning bör också tåla höga temperaturer orsakade av joulsk upphettning och höga påfrestningar drag för att undvika enhetsfel.

Eftersom nanorör kan odlas med olika metoder med olika strukturer, är valet av en lämplig typ av CNT för en selektiv tillämpning en utmanande uppgift. Den cnts kan framställas genom olika metoder såsom båge utsläpp, laser ablation, kemisk förångningsdeposition (CVD), superkritiska vätska (SCF) och andra [18-20] med hjärtkärlsjukdom den mest använda metoden för produktion.

För ett stort antal applikationer, såsom fältemission har undersökningar oftast utförs på CNT filmer eller matriser. Direkt jämförelse mätningar på enskilda nanorör är mer informativa än genomsnittet karakterisering av kedjor eller stora mängder cnts.

Fältemission och ledande egenskaper samt nedbrytning och misslyckande parametrar för enskilda nanorör har undersökts av ett antal grupper (se till exempel [21-24]. Dock, såvitt vi känner till, har det ännu inte en Studien utförs på olika nanorör utredas under identiska experimentella förhållanden. Separata fakta som finns på livstid, förnedring och misslyckande enskilda nanorör sändare [21,23,24] samt på ledande egenskaper, elektriska uppdelning mekanism och parametrar för enskilda nanorör under två-punkt karakterisering [22], men det är ofta problematiskt att jämföra egenskaperna hos olika nanorör på grund av experimentella villkoren inte är desamma.

I denna skrift redovisar vi en systematisk studie av de ledande och fältegenskaper utsläpp för enkel vägg, Flerväggiga, inklusive bambu-strukturerade kolnanorör (BCNTs) och enkel vägg CNT fylld med C _{60-molekyler.} Alla strukturer som undersöktes under identiska förhållanden och jämföras.   Nyligen utvecklade planetära [25-29], där kontakt plats och form kan justeras och observeras under mätningarna användes i våra experiment. Nanorör har utarbetats av kemiska förångningsreaktorer (CVD) och superkritisk vätska (SCF) metoder.

Metoder och material

En Sveptunnelmikroskop, byggt i ett prov innehavaren av ett transmissionselektronmikroskop (TEM-STM) [29,30], användes för att manipulera och utforska nanotuber som visas i figur 1. Nanorör var bundna på ett guld spets med elektriskt ledande lim CW2400, genom vilka den elektriska kontakten gjordes, den andra spetsen användes som disk elektrod och kan observeras direkt i TEM.

Experiment utfördes i en Philips TEM-301 mikroskop som arbetar vid 80 kV, utrustad med en Keen View II CCD-kamera för bild förvärvet. Vakuum i provkammaren var ca 10 ^-3 Pa Bias spänning och prov ström kontrollerades av en källa meter (Keithley 6430).

Den kolnanorör producerades av CVD och SCF teknik. Längden av nanorör var mellan 600 nm och 8 ìm, och radier var mellan 7 och 50 nm. Icke renade Flerväggiga kolnanorör från Aldrich mättes som referens.

CVD vuxit vägg och flerskikts cnts var syntetiseras på MgO stöds Co / Mo (slang nanorör) cnts och PD / Mo (bambu typ nanorör) katalysatorer. MgO har utarbetats av nedbrytningen av Mg ₂ (OH) ₂ CO ₃ vid 450 º C under 6 h [31].

SWCNTs Nanorör

. En vattenlösningar av Co (NO _{3) 2} 0,6 H ₂ 0 och (NH ₄₎ Mo ₆ O ₂₄ H ₂ O var beredda och blandas med MgO stöd med en Co: Mo molförhållandet mellan 03:02 följt av torkning i ugn vid 80 ^° C.   Den torkade föregångaren pulvret var då bränns vid 550 ° C. 0,3 g av katalysatorn var placerad i ett kvarts tub och upphettas till 800 º C i reducerande atmosfär av H ₂ / Ar med en flödeshastighet av 300 ml min ^-1 i 30 min .   Metan sedan matas in i röret med en flödeshastighet på 50 ml min ^-1.   Tillväxten period för SWNT bildning sattes till 60 minuter, varefter ugnen kyldes till rumstemperatur.   För att få rena SWNT materialet var som förberett material som behandlats med 6 M HNO ₃ och spolades med vatten för att ta bort katalysatorn.

Rör Typ MWCNTs

En vattenlösningar av Co (NO _{3) 2} 0,6 H ₂ 0 och (NH ₄₎ Mo ₆ O ₂₄ H ₂ O var beredda och blandas med MgO stöd med en Co:. Mo viktförhållande på 03:04 följt av torkning i ugn vid 80 ^° C.   Den torkade föregångaren pulvret var then kalcinerad vid 550 ° C. 0,3 g av katalysatorn var placerad i ett kvarts tub och upphettas till 800 º C i reducerande atmosfär av H ₂ / Ar med en flödeshastighet av 300 ml min ^-1 i 30 min .   Metan sedan matas in i röret med en flödeshastighet av 200 ml min ^-1 med en   H ₂ / Ar flöde på 100 ml min ^-1. Tillväxten period för MWNT bildning sattes till 60 minuter, varefter ugnen kyldes till rumstemperatur.   För att få rena MWNT materialet var som förberett material som behandlats med 6 M HNO ₃ och spolades med vatten för att ta bort katalysatorn.

Bamboo Typ MWCNT

En vattenlösning av Pd (NO _{3) 2.} XH ₂ O och (NH ₄₎ Mo ₆ O _24. H ₂ O var blandat med MgO stöd, följt av ultraljudsbehandling i 30 min och torkning.   Den torkade föregångaren pulvret var sintrade vid 500 º C under 6 tim.   0,3 g av katalysatorn var placerad i ett kvarts tub och upphettas till 900 º C i reducerande atmosfär av H ₂ / Ar med en flödeshastighet av 300 ml min ^-1 i 30 min.   Metan sedan matas in i röret med en flödeshastighet av 100 ml min ^-1.   Tillväxten period för BCNTs bildning sattes till 30 minuter, varefter ugnen kyldes till rumstemperatur.   För att få rena BCNTs materialet var som förberett material som behandlats med 6 M HNO ₃ och spolades med vatten för att ta bort katalysatorn.

SCF Grown Nanorör

SCF vuxit nanorör var beredda på en MgO stöds 3 WT.% Co och 4 wt.% Mo katalysator [20].   I en typisk SCF nedfall experimentet var 0,5 g koldioxid / MgO katalysatorn placeras i ett högt tryck reaktor (Inconel 625 GR2-Snap-Tite, Inc.),   och minskade med H ₂ / AR (V / V = 20/180 ml ​​min ^-1) vid 750 ° C i 30 min.   CO som kolkälla för första gången lagt till en 450 ml rostfri tank vid 40 ° C i temperaturkontrollerade vattenbad.   Ett flöde genom systemet upprättades genom att ansluta in-och utlopp ventiler av kolkälla reservoaren, vilket inkluderade en kolv till en 260 ml-ISCO sprutpump ( Lincoln , NE ) Och reaktionskärlet respektive.   En back tryckregulator upprätthålls systemet vid konstant tryck och kontrollerade flödet av CO genom systemet.   Reaktionstiden var inställd på 60 min.   Efter reaktorn svalnat till rumstemperatur, var kol / Katalysatorpulver behandlas med 6M HNO _3.

Resultat och Diskussion

Fältemission Egenskaper

För experiment fältemission en hög elektrisk potential (upp till 250 V) tillämpades mellan CNT och disk elektrod.   TEM-SPM installation möjliggör noggrann kontroll och mätning av position i CNT förhållande till anoden och andra omgivande objekt (fig. 2a).   Den lokala området uppskattades med hjälp av   [21], där är den tillämpade potential,   är interelectrode avstånd,   är fältet förbättring faktor. geometriska fältet förbättring faktor γ för nanorör bestämdes genom sin längd L och radie R som γ = (0.87L / R + 4.5) [32,33].   I vårt fall överstiger fältet förbättring faktor 100 för de flesta undersökta av nanorör med undantag för CVD vuxit rör som MWNTs   där γ = 20   (Tabell 1).

  Figur 2b och tabell 1 visar jämförelse av strömmar fältemission som en funktion av lokala villkor för alla undersökta typer av kolnanorör.

Normalt sätter fältemission för MWCNT odlas på Co / Mo katalysator på lokal inom 1,5 till 4,1 V / nm (tabell 1) och mättat fett på lokal inom 3,0 till 4,6 V / nm, vilket är jämförbart med litteraturen data för Flerväggiga kolnanorör [21]. Våra data för CVD vuxit SWNTs inte fylld och fylld med C _60-molekyler visar att fältemission börjar nästan identiska spänningar med de som observerats för MWNTs. Kommersiella CVD vuxit nanorör (från Aldrich) och MWCNTs vuxit med romanen superkritiska vätskan (SCF) deponeringsmetod uppvisar nästan identiska egenskaper fältemission att de som odlas av CVD metoden på ett Co / Mo katalysator (fig. 2b). Fältemission och ledande egenskaper cnts påverkas av graden av grafitisering [34]. Enligt våra resultat är situationen mer komplicerad. Ramanspektrum för CVD vuxit SWCNTs och SCF vuxit nanorör (Figur 3) visar skillnad i G och D-bandet nyckeltal höjd.   G och D band motsvarar SP ² (ledande strukturer) och SP ³ (oledande strukturer) bindning i cnts. Även G / D-bandet förhållandet och den därav följande högre grad av grafitisering observeras för cnts odlas på Co / Mo katalysator, observerar vi inte anmärkningsvärt diffrences i fastigheter fältemission av CVD och SCF vuxit nanorör. G / D-talet för bambu liknande strukturer är ännu högre än för CVD vuxit SWCNTs dock fältemission för Bamboo formade MWCNTs odlas på MgO stöds PD / Mo katalysator av CVD metoden ställer upp på mycket högre lokal fälten 7-8 V / nm (figur 2b).

Beroendet av nuvarande på lokala fältet erhållas för samtliga undersökta nanorör passade väl till Fowler-Nordheim-modellen (se figur 2b heldragna linjer), som anger att den nuvarande (I) per emitter varierar med det lokala fältet vid sändaren s yta ( A) [36,37]:

  (1)

där Φ är arbetet funktion,   V är spänningen, och d är interelectrode avståndet.

För alla nanorör, utom BCNTs, fältemission egenskaper passar till Fowler-Nordheim-modellen när ett värde för arbetet funktion av grafit   5,1 eV [5] användes.   Den säregna lokala fältet som behövs för utsläpp från BCNTs krävs ett värde verk funktion av 8,1 eV som ska användas.   De korsningar i dessa BCNTs kommer sannolikt att påverka den effektiva L / R-förhållande, som bestämmer den faktor fältet förbättring, vilket gör utsläppen tröskeln fälten större.

Den genomsnittliga fältemission strömmar fastställdes vid mättnad (se tabell 1) och varierade från 10 nA till 500 nA för CVD vuxit   röret som MWCNTs,   från 100 nA till 1,5 μA   för BCNTs och från 150 nA till 2 μA för SCF vuxit MWCNTs. Kommersiellt tillgängligt (Aldrich) MWCNTs uppvisar högre strömmar fältemission - upp till 10 m A.   Tidigare redovisade värden för fältemission mättnad strömmar för CVD vuxit nanorör varieras på ett mycket stort intervall från 2 nA till 9 μA [19]. Fältemission mättnad strömmar för CVD vuxit SWCNTs varierade från 100 nA till 5 μA för tomma och upp till 10 μA för C ₆₀ fyllda SWCNTs. Under fältemission karakterisering av enskilda nanorör strömmar fältemission vid mättnad var fluktuerande i tid för ungefär 50% av medelvärden, liknande de som tidigare rapporterats [38].

Tabell 1. Fältemission egenskaper cnts vuxit i olika förhållanden.

Vid höga lokala områden misslyckande nanorör har observerats (Fig. 4, tabell 1).   Fel strömmar cirka 2 gånger högre än mättnad strömmar.   Fel lokala fält redovisas i tabell 1 och varierade från 3 till 4,6 V / nm för rörliknande MWCNTs och upp till 12 V / nm för bambu-liknande MWCNTs. Litteratur värden för att bryta lokala fält för CVD vuxit nanorör från olika grupper varierade i intervallet 3 till 10 V / nm [19,21].

Breaking lokala fält för SWCNTs var jämförbara med MWCNTs (upp till 6 V / nm), medan C _60-fyllda SWNTs uppvisade en högre stabilitet med att bryta lokala fält upp till 9 V / nm.   En successiv nedbrytning av C _60-fyllda SWNTs och BCNTs utsläppare vid höga tillämpas spänning (200-250V) observerades som visas i Figur 4 (se även tabell 1.) Medan alla andra nanorör misslyckades på svag kontakt mellan CNT och guld spets, i detta fall CNT bort helt från guldet spets när emissionsströmtäthet är inte särskilt hög.

Elektrisk Karaktärisering Med hjälp av en Två Probe metod

För att mäta den elektriska ledningsförmåga enskilda cnts var nanotube bringas i direkt kontakt med en disk elektrod som visas i figur 5a.   I (V) egenskaperna hos alla typer av cnts upp i detta dokument visas i figur 5c.

Tabell 2. Ledande och bryta egenskaper hos CVD vuxen cnts

Därför motstånd för alla nanorör kan delas in i två grupper. Motståndet i den första gruppen (rörliknande MWCNTs och SWCNTs) av nanorör varierade i intervallet 250 kohm - 1MΩ, vilket är typiskt för två-probe karaktärisering av CVD vuxit cnts [19].   Motståndet i denna grupp minskar i storleksordningen CVD vuxit tub som MWCNTs, tomma och fyllda med C ₆₀ SWCNTs (figur 5c). C _60-fyllda SWNTs uppvisade lägre motstånd i jämförelse med ofyllda SWNTs. För CVD vuxit BCNTs, kommersiella MWCNTs och SCF vuxit MWNTs var motståndet mäts högre med 3 tiopotenser i jämförelse med data för första grupp av nanorör redovisas ovan. Anledning till att sådana skillnader för SCF och kommersiella nanorör kan vara en lägre grad av grafitisering i jämförelse med nanorör odlas på C0/Mo katalysator. Som framgår av Raman spektrum (Figur 3), SCF nanorör uppvisar lägre grad av grafitisering i jämförelse med nanorör som odlas på Co / Mo katalysator av CVD-metoden. Vår uppfattning är att de kommersiella och SCF vuxit nanorör har fragmentariska yttre skal med en hög täthet av defekter. I händelse av en två-punkt karakterisering, disk elektrod kontakter direkt till defekta yttre skal i stället för strömförande mindre defekta inre skal. För att ge elektrontransport genom inre skal, är en högre spänning krävs. Som tidigare rapporterats, yttre lager av kolnanorör är dominerande i elektron transporter och därmed bestämma ledningsförmåga nanorör [22]. Möjligen inre lagren deltar i fältemission därför betydande skillnader i fältemission mellan CVD och SCF vuxit nanorör har inte observerats (Figur 2b) i jämförelse med skillnaden i motstånd (figur 5c). Det är möjligt att de korsningar som finns i bambu liknande strukturer jämnt minska ledningsförmåga i yttre och inre väggarna i cnts. Den här egenskapen kan öka motståndet i fältemission och konduktivitet.

Nanotube Kvalitet

Att karaktärisera kvaliteten på nanorör, strömmar misslyckande och spänningar bestämdes (se tabell 2). Nanotube misslyckande strömmar var upp till 20 μA för CVD-växt SWNTs och MWNTs och upp till 80 μA för C _60-fyllda SWNTs.   Fel spänningar var upp till 5 V för SWNTs och upp till 10 V för C _60-fylld SWNTs (se tabell 2).   Bambu typ cnts är stabila även vid 25 V vilket innebär att dessa nanorör kan användas i höga elektriska fält applikationer. Figur 5b visar att nanorör störs nära dess mitt, som har observerats för alla typer av nanorör.   Detta resultat tyder på att rören resistively värmdes och att temperaturen blir lokalt tillräckligt hög för att förånga grafit väggen, varför är platsen för skada genom joulsk upphettning inte bestäms av förekomsten av brister i CNT. Därför har placeringen av bristerna inte en effekt på bristningsgränsen av CNT under observation. I andra arbeten [19,21] nanorör fel hittades nära mitten och i kontakt med regionerna.

Slutsatser

Fältet utsläpp och ledande egenskaper av sorter av SWNTs och MWNTs studerades under identiska förhållanden inne i ett transmissionselektronmikroskop. Konduktivitet och fältemission fastigheter nanorör strukturen beroende.   Skillnader i egenskaper, oavsett om ledande eller   fältemission berodde på strukturen i de yttre lagren, förekomsten av korsningar i bambu typ nanorör och   om nanorör hade fyllts med C _{60-molekyler.}   Nanorör fylld med C _60-molekyler visar förbättrade ledande och fältegenskaper utsläpp.   Bamboo strukturer uppvisade sämre egenskaper fältemission i jämförelse med de andra CNT strukturer, men var dessa nanorör stabilare vid högre elektriska fält.   Vi föreslår att kvaliteten på de yttre lagren av nanorör kan minska ledningsförmåga nanorör med 3 storleksordningar, utan att väsentligt påverka egenskaperna fältemission.   Fylld med enkel vägg och bambu som flerskikts kolnanorör uppvisar högre bryta fält i jämförelse med tomma singel och röret som flerskikts kolnanorör.   Under två-probe mätningar misslyckande av nanorör i höga elektriska fält inträffat på eller i närheten av nanorör mitten.   Dessa resultat tyder på att bryta platsen inte bestäms av var brister inuti nanorör utan joulsk upphettning. Dessutom var gradvis förstörelse av nanorör under fältemission observerats för C ₆₀ fyllda SWNTs och bambu MWNTs typ.   Dessa experiment visade att TEM SPM utrustad med DC-elektroder har visat sig vara ett värdefullt verktyg för systematiskt karakterisering av enskilda kolnanorör.   Det kan anses överlägsen litografi metoder på grund av snabbare förvärv av resultat.

Tack

Detta arbete stöddes av EU: s riktade specifikt forskningsprojekt DESYGN-IT (Inga NMP4-CT-2004 till 505.626) och lettiska nationellt program i materialvetenskap. JA och JP Kvittera stöd från ESF.

Referenser

1. Tans SJ, Verschueren ARM, Dekker C., "Rumstemperatur transistor bygger på en enda Nanorör", Natur,   393, 49-52, 1998.

2. Postma HW Ch., Teepen T., Yao Z., Grifoni M., Dekker C., "Nanorör enda elektron transistorer i rumstemperatur", Science, 293, 76-79, 2001.

3. Auvray S., Derycke V., Goffman M., Filoramo A., Jost O. och Bourgoin J.-P., "kemiska Optimering av egna sammansatta Transistorer Nanorör" Nano Lett., 5 (3), 451 -455, 2005.

4. Xiao   K., Liu   Y., Hu   P., Yu G., Fu L., och Zhu D., "Hög prestanda fälteffekttransistorer gjorda av en flerskikts CNX / C nanorör intramolekylära Junction", Appl. Phys. Lett., 83 (23), 4824-4826, 2003.

5. Weitz RT, Zschieschang U., Effenberger F., Klauk H., Burghard M., Kern K., "High-Performance Nanorör-transistorer med en tunn Gate Dielektrisk Baserat på en self-assembled cellslager" Nano Lett., 7, 22-27, 2007.

6. Bathold A., Hadley P., Nakanishi T., Dekker C., "logiska kretsar med transistorer Nanorör", Science, 294, 1317-1320, 2001.

7. Rueckes T., Kim K., Joslevich E., Tseng GY, Cheung C. och Lieber CM, "Nanorör-Based Non-Volatile Random Access Memory för Molekylär Computing", Vetenskap,   289, 94, 2000.

8.   Lee SW, Lee DS, Morjan RE, Jhang SH, Sveningsson M., Nerushev OA, Park YW, och Campbell EEB, "En tre Terminal Carbon Nanorelay" Nano Lett. 4, 2027, 2004.

9. Ke C., Espinosa HD, "In Situ elektronmikroskopi Elektromekaniska karakterisering av en Bistabil NEMS enhet", Liten, 2 (12),   1484 - 1489, 2006.

10. Park M., Cola B., Siegmund T., Xu J., Maschmann MR, Fisher TS, och Kim H., "Effekter av en Nanorör lager på elektrisk kontakt motståndet mellan koppar substrat", nanoteknik, 17, 2294-2303 , 2006.

11. Brian H., Halsall HB, Dong Z., Jazieh A., Tu Y., Wong D., Pixley S., Behbehani ml, och Schulz MJ, "en Nanorör Needle Biosensor", J. Nanosc.   Nanotechn., 7, 2293-2300, 2007.

12. Rinzler AG, Hafner JH, Nikolaev P., Lou L., Kim SG, Tomanek D., Nordlander P., Colbert DT, Smalley RE, "river upp Nanorör -. Fältemission från en Atomic Wire" vetenskap, 269 (5230) , 1550-1553, 1995.

13.         Deheer WA, Chatelain A., Ugarte D., "en Nanorör fältemission Electron Källa", Science, 270 (5239), 1179-1180, 1995.

14. Wong YM, Kang, WP, Davidson JL, Wisitsora-at A., Soh KL, Fisher TS, Li Q., Xu JF, "Field Emitter Använda Multiwalled kolnanorör odlas på Silicon Tips regionen av Microwave Plasma-Enhanced Chemical Vapor Deposition ", J. Vac. Sci. Tekniken. B, 21 (1), 391-394, 2003.

15.         Bonard JM, Weiss N. Kind H., Stöckli T., Forro L. Kern K, Chatelain A., "Tuning Egenskaper fältemission av mönstrade Carbon Nantoube filmer", Adv. Mater., 13 (3), 184-188. 2001.

16.         Wang QH, Corrigan TD, Dai JY, Chang RPH, Krauss AR, "Field Emission från Emitters Nanotube Paket på låga Fields", Appl. Phys. Lett., 70 (24), 3308-3310, 1997.

17.         Pan ZW Au FCK, Lai HL, Zhou, WY, Sun LF, Liu, ZQ, Tang DS, Lee CS, Lee ST, Xie, SS, "amorft kol Nanotrådar undersökts av nära-Edge-X-Ray-Absorption-Fine- strukturer ", Phys J.. Chem. B, 105 (8), 1519-1522, 2001.

18. Iijima S., "Raka mikrotubuli av grafitfria kol", Nature, 354 (6348), 56-58, 1991.

19. "Kolnanorör". Dresselhaus MS, Dresselhaus G., Avouris Ph Eds. Ämnen i tillämpad fysik, Springer Verlag, Berlin , 80,   1 till 430, 2001

20. Li Z., Andzane J., Erts D., Tobin JM, Wang K., Morris MA, Attard G., och Holmes JD   "Nya Superkritisk Fluid Metod för växande kolnanorör", Adv. Mater., Under tryckning.

21. Bonard JM, Klinke C., Dean KA och Coll BF, "Nedbrytning och Fel Field Nanorör Emitters"   Phys. Rev B, 67, från 115.406 till 1, 2003.

22. Collins PG, Arnold MS, Avouris P., "Engineering kolnanorör och kretsar Nanotube med hjälp av elektriska Breakdown", Science, 292 (5517), 706 till 709, 2001.

23. Wey W., Liu Y., Jiang K., Peng LM och fläkt S., "Tips kyleffekt och skadetypen av fält-Emitting kolnanorör" Nano Lett., 7 (1), 64-68, 2007.

24. Ding F., Jiao K., Lin Y., Yakobson B., "Hur Förångningstemperatur kolnanorör behålla sin perfektion?", Nano Lett., 7 (3), 681-684, 2007.

25. Ohnishi H., Kondo Y., Takayanagi K. "Kvantiserad konduktans genom individuella rader av svävande guld atomer",   Naturen 395, 780-783, 1998.

26. Kizuka T . "Atomic process punkt kontakt i guld studerats av tidsupplöst högupplösande transmissionselektronmikroskop" Phys. Rev Lett. 81 (20), 4448-4451, 1998.

27. Poncharal P., Wang ZL, Ugarte D., de Heer WA "Elektrostatisk Nedböjningar och Electromechanical resonanser av kolnanorör", 283 Vetenskap, 1513-1516, 1999.

28. Cumings J.   och Zettl A. "låg friktion Nanoscale Linear Med Realiserade från flerskikts kolnanorör"   Science 289, 602-604, 2000.

29.   Erts D., Olin H., Ryen L., Olsson E., och Tholen A. "Maxwell och Sharvin konduktans i guld Point Kontakter undersökts med hjälp av TEM-STM"   Phys. Rev B 61, 12.725-12.728, 2000.

30. Erts D., Lõhmus A., Lõhmus R. och Olin H., "instrumentering av STM och AFM Kombinerat med transmissionselektronmikroskop", Appl. Phys.,   En 72 (7),   S71-S74, 2001.  

31. Li QW, Yan H., Cheng Y. Zhang J., Liu ZF, "En skalbar CVD Syntes av högrent enkel vägg kolnanorör med Porösa MgO som stödmaterial", J. Mater. Chem, 12 (4):. 1179-1183, 2002.

32. Cumings J., Zettl A., McCartney MR och Spence JCH "Electron Holografi av fält-Emitting kolnanorör", Phys. Rev Lett. 88,   056.804, 2002.

33. Maiti A., Brabec CJ, Roland cm och Bernholc J., "Tillväxt Energetics av kolnanorör"   Phys. Rev Lett. 73, 2468, 1994.

34. Ting JH, Chang CC, Chen SL, Lu DS, Kung CY, och Huang FY "Optimering av Fält Utsläpp av kolnanorör med Taguchi Method", Thin Sol. Filmer, 496, 299-305, 2006.

36. Gadzuk JW och Plummer EW, "Field Emission Energidistribution (FEED)", rev mod. Phys. 45, 487-548, 1973.

37. Brodie I. Och Spindt C., "Vacuum Microelectronics", Adv. Electron. Electron. Phys. 83, 1, 1992.

38. Tuggle DW, Jiao J., och Dong LF "fältemission nuvarande variationer från enstaka kolnanorör" Surf. Gränssnitt Anal.   36, 489-492, 2004

Kontaktuppgifter

Jana Andzane, Juris Prikulis och Donats Erts

Institutet av Kemisk Fysik,
Universitet av Lettland
Raina blvd 19
LV-1586 Riga
Lettland

Jana.Andzane @ lu.lv
Juris.Prikulis @ lu.lv
Donats.Erts @ lu.lv

Joseph M. Tobin, Zhonglai Li och Justin D. Holmes

Institutionen för kemi, material avsnitt och superkritisk Fluid Centrum
Universitet College Cork , Cork Irland

och

Centrum för forskning om adaptiv nanostrukturer och nanomaskiner (CRANN)
Trinity College i Dublin
Gata Adress
Dublin 2,
Irland

joedillanetobin@yahoo.com
j.holmes @ ucc.ie

Mark Baxendale

Queen Mary
University of London
London , England

m.baxendale @ qmul.ac.uk

Håkan Olin

Materialfysik
Teknisk fysik
Mid Sverige Universitet
Sundswal , Sverige

hakan.olin @ miun.se