Pellicole Sottili Magnetiche e Nanostructures: Beni Nuovi di Modello

dal Professor Robert Stamps

Il Professor Robert L. Stamps, Collega Professorale del Consiglio della Ricerca Australiano ed il Professor di Winthrop, Banco di Fisica, Università di Australia Occidentale
Autore Corrispondente: stamps@cyllene.uwa.edu.au

Gli avanzamenti Eccezionali nel controllo dei beni materiali è stato raggiunto, con manipolazione attenta della geometria sui disgaggi di sotto-nanometro e nani di lunghezza, in magnetoelectronics e in nanomagnetism.1 Le tecniche Avanzate ora tengono conto la creazione delle strutture modellate sui disgaggi di lunghezza di submicron in tre dimensioni. I Nuovi fenomeni è stato scoperto in magneti modellati che possono essere gestiti forte dal bombardamento dello ione, dal multilayering e dal modello litografico.

Gli Esempi includono: i materiali per la microonda segnalano le tecnologie della trasformazione, di cui beni che possono essere sintonizzati dai campi elettrici magnetici e; commutazione ad alta velocità della magnetizzazione negli elementi usati per elettronica di rotazione e di archiviazione di dati; e manipolazione dei domini magnetici e delle pareti di dominio in strutture con attenzione perfezionamento che serviscono da sistemi sperimentali di modello per gli studi sulla dinamica complessa.

Figura 1. Schiera dei punti magnetici modellati da una pellicola del PY.

Forse l'esempio più famoso di come la geometria può gestire i beni materiali fondamentali è Diffrazione di Bragg degli elettroni in cristalli. Recentemente un'analogia è stata creata per le eccitazioni di microonda nelle schiere magnetiche bidimensionali, conosciuto come “cristalli magnonic„. Queste eccitazioni possono essere diffrante dalle funzionalità magnetiche con le dimensioni appropriate.

Una schiera dei collegare magnetici è stata costruita da una pellicola spessa di 30 il nanometro8020 NiFe facendo uso della litografia profonda e del decollo ultravioletti, formanti una schiera della diffrazione per gli spinwaves magnetostatici. I collegare magnetici erano 350 nanometro largamente e la banda spaziata di arresto di 55 il nanometro a parte A è stata osservata per il perpendicolare della propagazione alle asce della banda, dimostrando la possibilità di organizzazione della struttura di banda magnonic.2

La Figura 2. schiera del Labirinto si è formata dalle pareti di dominio magnetico in una pellicola sottile di Co.

Un tipo completamente differente di dinamica può essere controllato facendo uso del modello: mobilità della parete di dominio magnetico.3,4 Un doppio strato della pellicola di Co (ogni pellicola 0,6 nanometri densamente) è stato coperto tramite una schiera dei punti quadrati di Co creati facendo uso incisione del raggio ionico.5 La funzione dei punti era di produrre i campi smarriti di concentrazione sufficiente nel doppio strato per pregiudicare il moto della parete di dominio. Gli effetti Significativi su mobilità della parete sono stati osservati, dimostranti per la prima volta che il moto della parete di dominio può essere controllato facendo uso di semplice, campo controllabile, elementi magnetici del punto.

Alcuni dei risultati più emozionanti negli ultimi anni sono emerso dagli studi di come le correnti della conduzione interagiscono con magnetizzazione. Un risultato è che le correnti della conduzione possono indurre di muretto del dominio magnetico a muoversi. La fisica può essere capita semplicemente in termini di riflesso e trasmissione delle rotazioni dalla parete di dominio magnetico, che agisce come una resistenza di quattro punti in un efficace modello del circuito.6 Una serie di nuove applicazioni emozionanti stanno esplorande per i nuovi schemi di logica e tecnologie di archiviazione di dati.


Riferimenti

1. R.E. Camley e R.L. Stamps, J. Phys.: Matter, 1993 Condensata, 5, 3727
2. M. Kostylev, P. Schrader, R.L. Stamps, G. Gubbiotti, G. Carlotti, A.O. Adeyeye, S. Goolaup, N. Singh, Appl. Phys. Lett. 2008, 92, 32504
3. M. Bauer, A. Mougin, J.P. Jamet, V. Repain, J. Ferre, R.L. Stamps, H. Bernas, C. Chappert, Phys. Rev. Lett. 2005, 9420, 7211
4. P.J. Metaxas, J.P. Jamet, A. Mougin, M. Cormier, J. Ferre, V. Baltz, B. Rodmacq, B. Dieny, R, L. Stamps, Phys. Rev. Lett., 2007, 99, 217208
5. P.J. Metaxas, P. - J. Zermatten, J. - P. Jamet, J. Ferre, G. Gaudin, B. Rodmacq, A. Schuhl, R.L. Stamps, Appl. Phys. Lett., 2009, 94, 132504
6. P.E. Falloon, R.A. Jalabert, D. Weinmann, R.L. Stamps, Phys. Rev. B 2004, 70, 174424

Copyright AZoNano.com, il Professor Robert L. Stamps (Università di Australia Occidentale)

Date Added: May 18, 2010 | Updated: Jun 11, 2013

Last Update: 14. June 2013 01:28

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