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약하 측정 기술로 달성되는 정밀도 Quantum 측정

Published on October 5, 2012 at 3:53 AM

원자의 매우 작은 세계를 알고 있는 공부하는 정밀도의 독단적으로 고도와 더불어 과학자, 동시 측정을 확인하는 것은 불가능하다는 것을 예를 들면 전자의 위치 그리고 기세를 둘 다 알아내기. 측정이 시스템을 방해하기 때문에, 첫번째 측정에 있는 증가한 확실성은 두번째에 있는 증가한 불확실로 이끌어 냅니다.

양 광학 대학원 학생 Dylan Mahler와 이 Rozema (l) (r) 토론토 대학은 측정된 후에 얽히게 한 광양자의 쌍을 광양자가 경험하는 소요를 공부하는 준비합니다. 쌍은 약하 측정 기술로 달성될 수 있는 Heisenberg의 불확정성 원리의 재 evaulation 일으키는 원인이 되는 정밀도의 정도를 설명한 팀의 일부분입니다. 크레딧: Dylan Mahler 의 토론토 대학.

이 unintuitive 개념 - 양자역학의 품질증명 20 세기 시작되는 시점에 고명한 물리학자에 의해 Werner Heisenberg -의 수학은 처음으로 공식화되고 알려졌습니다 하이젠베르크의 불확정성원리로. Heisenberg와 그밖 과학자는 나중에 측정에 관계 없이 양자계의 속성에 있는 본질적인 불확실을, 붙잡기 위하여 방정식을 일반화했습니다, 그러나 불확정성 원리는 Heisenberg의 본래 측정 소요 관계에 때때로 아직도 느슨하게 적용됩니다. 지금 토론토 대학에서 연구원은 최대량을 Heisenberg의 본래 정립이 틀리다 직접 실험에 의거한 증거 모였습니다. 결과는 전표 물리적인 검토 편지에서 지난 달 온라인으로 간행되고 연구원은 광학적인 사회의 연례 회의, 로체스터에서 일어나는 (OSA) 광학에 있는 국경에서 그들의 (FiO) 사실 인정을, 뉴욕 10월 14일 -18일 처음으로 제출할 것입니다.

토론토 팀은 얽히게 한 광양자의 쌍의 분극을 측정하기 위하여 기구를 설치했습니다. 전자의 위치 그리고 기세 같이 광양자의 다른 대립 상태는, 무료한 유형 자산에게 불리는 무슨이이어, 일반화한 Heisenberg 불확실 관계에 지배를 받습니다 의미하. 연구원의 주요 목표는 분극 측정의 작동이 측정 전후에 가벼운 입자를 둘 다 관찰해서 한 광양자를 방해한지 얼마의 양을 정하기 위한 것이었습니다. 그러나, 만일 "탄"가 시스템을 방해하기 전에 탄"가 감염한 후에, ".

연구원은 이 양 기계적인 진퇴양난의 주위에 광양자의 비파괴적인 엿봄을 몰래 움직이기 위하여 양 측정 이론에서 기술을 이용해서 그들의 분극이 측정되기 전에 쪽을 찾아냈습니다. "양 입자와 아주 약하게 상호 작용하는 경우에, 토론토 대학에 그것을," 설명했습니다 양 광학 연구에 있는 이 Rozema, Ph.D 후보자, 및 연구 결과의 수석 저자를 대단히 방해하지 않을 것입니다. 약한 상호작용은, 그러나, 낱알이 많은 사진 같이 일 수 있습니다: 입자에 관하여 약간의 정보가 그(것)들에 의하여 열매를 산출합니다. "다만 단 하나 측정을 취하는 경우에, 그 측정에 있는 많은 소음이 있을 것입니다," Rozema를 말했습니다. "그러나 측정을 많은 것 반복하는 경우에, 많은 시간, 통계를 증강하골 평균을 볼 수 있습니다."

광양자, 연구원의 전망의 앞에" 그리고 "후에" 수천을의 "비교해서 그들의 정확한 측정이 시스템을 Heisenberg 본래 공식에 의해 매우 보다 적게 보다는 예상되어 방해했다는 것을 제시했습니다. 팀의 결과는 수학상으로 일본에 있는 나고야 대학에 물리학자가 Masanao Ozawa, 2003년에 계산한 새로운 측정 소요 관계가, 더 정확하다 첫번째 직접 실험에 의거한 증거를 제공합니다.

"정밀도 양 측정 우리가 정보를 안전하게 전달하기 위하여 측정은 시스템을 방해하다 는 사실을,"는 말한 Rozema를 의지하는 양 암호화 같이 분야에서 아주 중요한 토픽이, 특히 되고 있습니다. "실지로, 우리의 실험은 우리가 더 정확한 측정을 만들고 더 적은 소요를 줄 수 있다는 것을 보여줍니다 보다는 우리 이전에 생각했었다."

근원: http://www.osa.org/

Last Update: 5. October 2012 08:56

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