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DOI : 10.2240/azojono0108

Studio Comparativo da Riflettività dei Raggi X delle Pellicole Sottili Templated della Silice di Mesoporous dai Tensioattivi F127 e P123

Alain Gibaud, Segno J. Henderson, Cole di Maggy, Sandrine Dourdain, Jean François Bardeau e John W. White

Presentato: 23 agosto 2005rd
Inviato: 6 dicembre 2005th

Argomenti Coperti

Estratto

Introduzione

Metodi e Materiali

Risultati

Discussione e Conclusione

Riferimenti

Dettagli del Contatto

Estratto

Le pellicole sottili della Silice templated da due copolimeri del triblock (P123 e F127) dalla famiglia di pluronics e dall'avere la simmetria bidimensionale di p6m sono state studiate dalla Riflettività dei Raggi X (XR) prima e dopo eliminare il tensioattivo dalla matrice della silice. L'analisi delle curve di XR dalla tecnica della matrice fornisce informazioni sulla densità di elettrone media delle pellicole, dello spessore della parete, della densità di elettrone delle pareti, del raggio dei pori e successivamente della porosità di tali pellicole mesoporous. Le Differenze in seguito a templating la matrice della silice con questi due tensioattivi sono riferite e discusse.

Introduzione

La sintesi dei materiali del silicato del tensioattivo-templated si è sviluppata rapido negli ultimi dieci anni. [1] L'uniforme ha gestito le dimensioni del poro create nella promessa amorfa di manifestazione della struttura del silicato con questo metodo come supporti del catalizzatore, i sensori, membrane di filtrazione ed in varie applicazioni optoelettroniche. La Formazione di questi materiali come pellicole sottili si è trasformata in in un campo di ricerca attivo per cui la riflettività dei Raggi X può essere usata per rivelare le informazioni strutturali. [2, 3] Fra i tensioattivi, i copolimeri non ionici del triblock della famiglia pluronic sono ampiamente usati come agenti templating pricipalmente perché permettono alle strutture con i più grandi pori e pareti che quelli hanno ottenuto quando i tensioattivi cationici del CTAB sono usati per dirigere la struttura. [5] Le pellicole sottili Altamente organizzate con (le 2D) schiere esagonali o cubiche bidimensionali dei pori sono state fatte con successo con i modelli del copolimero di blocco e sono state caratterizzate da TEM, Scattering di Angolo di Incidenza di Pascolo dal Piccolo (GISAXS) e dallo scattering dei raggi x. [6]

Recentemente abbiamo indicato che la Riflettività dei Raggi X (XR) e GISAXS è una combinazione potente per studiare la struttura di questi materiali. [7] Modellando il profilo di densità di elettrone di tali pellicole, la dimensione dei pori, lo spessore della parete ma anche la porosità e l'area hanno potuto essere valutati.

In questo lavoro, usiamo lo stesso approccio per confrontare l'effetto dei due agenti templating, vale a dire il P123 e il F127 della famiglia pluronic, sulla struttura delle pellicole sottili della silice. I due tensioattivi sono fatti della stessa memoria idrofoba dell'ossido del polipropilene (PPO) fissata da entrambi i lati con le armi idrofile dell'ossido del polietilene (PEO). Differiscono soltanto dalla lunghezza delle armi idrofile che sono composti di 20 monomeri (EO) per P123 e di 106 monomeri (EO) per F127 mentre la memoria è fatta di 70 monomeri (PO). Si può arguire l'organizzazione strutturale di tali pellicole dipenderà da come le armi idrofile possono interagire con la matrice della silice. Poiché F127 possiede le armi idrofile più lunghe che P123 uno potrebbe prevedere che templating la silice con questi due tensioattivi fondesse un certo indicatore luminoso sul ruolo delle armi idrofile lunghe sull'organizzazione strutturale di tali pellicole.

Metodi e Materiali

Le Pellicole templated da P123 sono state fatte dai sol iniziali pronti a due punti come descritte recentemente [8]. Similmente, le pellicole templated da F127 sono state fatte a due punti secondo la seguente procedura.

In Primo Luogo, 4g di tetraethoxysilane (TEOS) e 1.76g dell'HCl 0.055M sono stati mescolati per 30min. alla temperatura ambiente. 18g di etanolo e 1.14g di F127 poi si sono aggiunti a questa miscela e la soluzione è stata mescolata alla temperatura ambiente per 30min a 1h. Dal solenoide risultante, le pellicole sottili erano immersione-rivestite ad una velocità costante di ritiro di 14cm/min sui substrati puliti di silicio o di vetro. I sol definitivi hanno avuti composizione molare 1 TEOS: 72 CHOH25: 21 NOIOSO2: 0,022 HCl: 0,012 P123 e 1TEOS: EtOH: 5HO2: F127. La composizione dei sol era regolato per rendere le pellicole circa 100nm spesse.

Per entrambi i tensioattivi due pellicole identiche sono state preparate. Una delle pellicole è stata risciacquata completamente in etanolo affinchè 3h elimini il tensioattivo in modo da produrre una pellicola mesoporous e l'altra non è stata elaborata. ƒ

Durante il immersione-rivestimento il RH di umidità relativa era fisso a 60% per P123 e a 30% per F127. Abbiamo trovato effettivamente che le pellicole templated F127 altamente non sono state organizzate se l'umidità fosse tenuta a 60% durante il immersione-rivestimento. Le misure di incidenza di Pascolo [8] effettuate su entrambi i sistemi indicano che le pellicole hanno avute una 2D simmetria esagonale distorta di p6m (cioè la simmetria cmm) prima e dopo rimozione del tensioattivo che accerta di che la procedura risciacquante non non delaminating le pellicole. Questa struttura è presentata nella Fig. 1 insieme ai parametri caratteristici che sono di interesse nella seguente analisi.

AZoNano - Giornale Online di Nanotecnologia - rappresentazione Stilizzata della silice templated le pellicole sottili. Le Pellicole sono considerate essere fatte di un livello 1 l'uno o l'altro composto di tensioattivo/pori e di silice (rispettivamente prima di risciacquare e dopo avere risciacquato) di densità di elettrone del T1 di spessore?1 e una rugosità s1 e di un livello 2 della silice di T2 di spessore con una densità di elettrone?2 e una rugosità s2. Il gioco dell'in-aereo fra i pori o le micelle è B. denotato. Per chiarezza la figura mostra soltanto 3 livelli dal n=

La Figura 1. rappresentazione Stilizzata della silice templated le pellicole sottili. Le Pellicole sono considerate essere fatte di un livello 1 l'uno o l'altro composto di tensioattivo/pori e di silice (rispettivamente prima di risciacquare e dopo avere risciacquato) del ρ di densità1 di elettrone di spessore t1 e di un σ della rugosità1 e di un livello 2 della silice di spessore t2 con un ρ di densità di elettrone2 e un σ della rugosità2. Il gioco dell'in-aereo fra i pori o le micelle è B. denotato. Per chiarezza la figura mostra soltanto 3 livelli dai livelli N=8 realmente presenti nelle pellicole. La rugosità dei livelli non è indicata nella maschera. Le Pellicole sono supportate da un substrato di vetro ed i livelli del cappuccio e della soluzione tampone della silice egualmente sono introdotti nel modello.

Le misure di XR sono state ottenute facendo uso di una lunghezza d'onda di 1.54Å sui riflettometri di ANU [9] e di Université du Maine. Le Misure su una pellicola che contiene il tensioattivo occluso non sono state realizzate in aria, ma in N asciutto2 affinchè una pellicola risciacquata impediscano l'ingresso dell'umidità nella struttura porosa. Gli esperimenti di Micro-Raman sono stati eseguiti alla temperatura ambiente facendo uso di uno spettrometro di Jobin-Yvon T64000 Raman fornito di microscopio confocale.

Risultati

Secondo le indicazioni della Fig. 2, della mostra dei reticoli di XR per sia le pellicole prima e dopo risciacquare le frange tipiche di Kiessig che dei picchi di Bragg che sono caratteristici delle pellicole sottili altamente organizzate. Le frange di Kiessig risultano dallo spessore limitato della pellicola mentre i picchi di Bragg vengono da un motivo periodicamente ripetuto dentro la pellicola. Le simili funzionalità globali osservate prima e dopo risciacquare confermano che le pellicole non non delaminated durante il trattamento risciacquante. Tuttavia le pellicole risciacquate sembrano essere restrette hanno confrontato al come quella pronta come provato tramite lo spostamento dei picchi di Bragg verso gli più alti trasferimenti di vettore di onda di q insieme all'aumento della periodicità delle frange di Kiessig. Questo effetto è più pronunciato nella pellicola templated F127.

AZoNano - Giornale Online di Nanotecnologia - curve Assolute di riflettività dell'iniziale (a) e F127 delle pellicole risciacquate (b). L'inserzione dà il profilo di densità di elettrone ottenuto da una misura via la tecnica della matrice ai dati sperimentali. Le modifiche indotte dalla procedura risciacquante sono ovvie sia sui profili di densità di elettrone che sul vettore di onda critico medio.AZoNano - Giornale Online di Nanotecnologia - curve Assolute di riflettività dell'iniziale (a) e F127 delle pellicole risciacquate (b). L'inserzione dà il profilo di densità di elettrone ottenuto da una misura via la tecnica della matrice ai dati sperimentali. Le modifiche indotte dalla procedura risciacquante sono ovvie sia sui profili di densità di elettrone che sul vettore di onda critico medio.

Figura 2. curve Assolute di riflettività dell'iniziale (a) e delle pellicole risciacquate (b) per P123 (sopra) e F127 (sopra).  L'inserzione dà il profilo di densità di elettrone ottenuto da una misura via la tecnica della matrice ai dati sperimentali. Le modifiche indotte dalla procedura risciacquante sono ovvie sia sui profili di densità di elettrone che sul vettore di onda critico medio.

Dalla posizione del Bragg si può immediatamente specificare che prima e dopo risciacquare la densità di elettrone rispettivamente è periodico con un periodo Λ=1 9,0 e 8.4nm per le pellicole P123 e il Λ=2 12,0 e 8.75nm per le pellicole F127. Secondo le indicazioni della Fig. 1 il periodo, Λ, che è trovato qui definisce la metà della cella di unità, c, lungo il normale della direzione alla superficie della pellicola. Si Noti che il periodo può o essere trovato dalla distanza fra due picchi consecutivi o dalla posizione del primo picco ha fornito la posizione di q è corretto dall'effetto della rifrazione (). Senza modellare la struttura, troviamo che prima di risciacquare la pellicola F127 esibisce un periodo molto più grande che il P123 uno; tuttavia dopo avere risciacquato i due periodi diventano quasi lo stessi. Uno può anche osservare che l'intensità dei riflessi di Bragg è aumentato dopo avere risciacquato le pellicole. Questo comportamento è preveduto poiché la rimozione del tensioattivo dalla matrice della silice induce un più alto contrasto di densità di elettrone fra la matrice della silice ed il tensioattivo o i pori. Questa osservazione prova che la procedura che risciacquante abbiamo seguito è abbastanza efficiente eliminare il tensioattivo. Ciò più ulteriormente è stata confermata dall'analisi di Raman indicata nella Fig. 3. Il segnale del H-Csp3 che allunga le bande si è riferito alla presenza di P123 e F127 (o possibilmente ai gruppi residui25 di Si-OCH) dentro la pellicola diminuisce drasticamente dopo avere risciacquato. Dall'intensità integrata di queste bande, si può concludere che circa 91% delle parti2 di CH e3 di CH sono stati rimossi.

Definitivo uno può anche osservare nel documento due q critica differente delle curve di XRc: quello primo corrisponde alla densità di elettrone media della pellicola mentre quello secondo è quello del substrato (~ 0,0315 Å-1).  Un confronto dei due comitati nella ogni figura mostra chiaramente che quello eliminare il tensioattivo ha un forte effetto sulla densità di elettrone media della pellicola. Per P123 e F127 il rispettivo spostamento del vettore critico, qc, da 0.0243Å-1 a 0.0206Å-1 e 0.026Å-1 a 0.0232Å-1 dopo avere risciacquato è significativo nel frattempo il substrato qc rimane lo stesso per entrambi i campioni. Questo cambiamento può essere collegato con il mesoporosity delle pellicole risciacquate [8].

AZoNano - Giornale Online di Nanotecnologia - scattering di Raman del CH2 che allunga le bande prima e dopo risciacquare il P123 e il F127 templated le pellicole sottili della silice che indicano che il tensioattivo è stato eliminato efficientemente. Le misure sono state effettuate sotto un microscopio direttamente sulle pellicole e le intensità erano normalizzate per il confronto dal segnale di azoto a 2320cm-1.

La Figura 3. scattering di Raman del CH2 che allunga le bande prima e dopo risciacquare il P123 e il F127 templated le pellicole sottili della silice che indicano che il tensioattivo è stato eliminato efficientemente. Le misure sono state effettuate sotto un microscopio direttamente sulle pellicole e le intensità erano normalizzate per il confronto dal segnale di azoto a 2320cm-1.

Ulteriori informazioni quantitative richiedono analizzare i dati sperimentali via un profilo arguito di densità di elettrone che può essere raffinato dal minimo quadrato misura ai dati facendo uso di cosiddetta tecnica della matrice. Il modello arguito è consistito in 2 livelli impilati che sono stati ripetuti tempi di N secondo le indicazioni della Fig. 1. In questo modello, lo spessore t1 definisce sia il raggio della micella del tensioattivo prima di risciacquare che il diametro del poro dopo avere risciacquato. Tutti I parametri erano regolato da una misura ai dati sperimentali e sono riferiti in Tabelle 1 e 2. I profili di densità di elettrone erano leggermente differenti per entrambi gli insiemi delle pellicole. In particolare i due ultimi livelli sono stati trattati esclusivamente come i livelli del cappuccio nei campioni F127 e le pareti della silice sono messe direttamente in contatto con il substrato di silicio (cioè il livello 1 si trasforma in in livelli 2 e vice versa vede le inserzioni di Fig.2 e 3).

I profili misura di densità (nelle inserzioni della Fig. manifestazione di 2) come la densità di elettrone è modificata tramite la rimozione del tensioattivo mentre mantiene la sequenza N=8. Può essere veduto che in entrambi l'insieme delle pellicole la silice mura (livello 2) ha una simile densità di elettrone prima e dopo risciacquare con un leggero densification dopo avere risciacquato. Ciò mostra che la procedura risciacquante mantiene le pareti della silice, così la fornitura della pellicola mesoporous di buoni beni meccanici. La densità della parete, 0,52 (0,53) e/Å-3 per le pellicole P123 e 0,57 (0,60) e/Å-3 per F127, è tuttavia più piccoli di quella della silice in serie che è 0.72e/Å-3. [10]  Ciò indica chiaramente che le pareti non sono fatte della silice in serie classica ma è microporosa o del tipo di gel. Silice microporosa di Supposizione, possiamo arguire la microporosità delle pareti siamo dati vicino , rendenti la a per le pellicole P123 e 20% per le pellicole F127. Ciò a sua volta rende una densità di massa media delle pareti μ=1580kg/mwall3 per le pellicole P123 e 1760 kg/m3 per F127 le pellicole (più di meno che quella della silice pura μ=2200kg/m)3.

Parametri della Tabella 1. ottenuti dalle misure ai dati sperimentali dell'iniziale e delle pellicole risciacquate P123 che erano immersione-rivestiti su un substrato di vetro. Le Pellicole sono considerate essere fatte di due livelli che sono ripetuti periodi N=8. I livelli del buffer e del Cappuccio di silice egualmente sono introdotti nel modello. Per ogni livello regoliamo il vettore di onda critico la qc (vale a dire il ρ di densità di elettrone), il σ della rugosità interfacciale e lo spessore T. Il primo numero è quello relativo alla pellicola iniziale mentre il secondo è quello per la pellicola risciacquata. Parametri denotati con * il pedice è stato tenuto fisso durante la procedura adatta.

Substrato

Buffer

Livello 1

Livello 2

Cappuccio della Silice

qc -1)

0,032

0.0278/0.0302

0.0224/0.0149

0.0270/0.0273

0.012/0.015

ρ (e/Å-3)

0.73*

0.56/0.65

0.36/0.16

0.52/0.53

0.10/0.16

σ (Å)

1.5*

6.5/ 8

11.2/10.3

18.1/18.8

3.75/4.1

t (Å)

-

22.9/22.4

55.6/52.9

36.1/32.4

33.7/10.1

Parametri della Tabella 2. ottenuti per le pellicole F127

Silicio

Buffer

Livello 1

Livello 2

Cap1

Cappuccio 2

qc -1)

0.0317*

0,0331

/0.0331

0,0283

/0.0292

0,0237

/0.200

0,025

/0.0265

0,0229

/0.017

ρ

(e/Å-3)

0.73*

0,78

/0.78

0,57

/0.60

0,52

/0.284

0,44

/0.50

0,37

/0.20

σ (Å)

2.5*

8/ 9

34/14.4

14/26

14/21

17/25

t (Å)

-

22.9/28.1

29.5/27.0

91.3/60.6

27.7/33.2

48.6/67.7

La densità di elettrone delle mostre porose del livello 1 al contrario una diminuzione drastica da 0,36 a 0.14e/Å-3 per P123 e 0,52 - 0,28 e/Å-3 per F127 dopo avere risciacquato come previsto modulo la rimozione del tensioattivo. Inoltre questo livello si contrae da circa 30% nel caso delle pellicole F127 mentre non varia molto nelle pellicole P123.

Dai parametri riferiti in tabelle 1 e 2, una può calcolare il <ρ> medio di densità di elettrone di ogni pellicola e confrontarla al valore sperimentale imparziale misurato all'angolo critico di riflesso esterno come recentemente riferito. La densità di elettrone media della pellicola è per definizione

   Eq. 1

in quale r=2.8510me-15 è il raggio classico dell'elettrone. Sostituzione dei parametri misura in Eq. 1 dà ad una densità 0,30 e/Å-3 (cioè <q>=0.0206c Å) per-1 la pellicola risciacquata P123 e 0,42 e/Å- (cioè3 <q>=0.0243c Å) per-1 come P123 ha depositato la pellicola. Questi valori calcolati sono nell'accordo perfetto con i valori sperimentali di q indicatic nelle inserzioni inferiori della Fig. 2. L'analisi adatta per il >q di q confermac l'analisi semplice della densità di elettrone media ottenuta per q < Q. Dopoc avere risciacquato, il diametro del poro è stato trovato per essere 5.3±1nm. Nel caso del campione F127, otteniamo una densità 0,38 e/Å (cioè- <q3 >=0.0232c Å) per-1 la pellicola risciacquata e 0,53 e/Å (cioè <q>=0.0273-3 Å)c per come-1 pellicola depositata. Ancora una volta questi valori sono nell'accordo molto buono con che cosa è osservato nella Fig. 3 sebbene una piccola discrepanza sia trovata per mentre pellicola depositata.

I parametri misura delle pellicole risciacquate concedono ottenere il mesoporosity. Si riferisce ai parametri t1, t2, ρ1 e ρ2 dalla seguente espressione

   Eq. 2

Da questa equazione troviamo che Φ=43%meso per la pellicola P123 e 36% per il F127.  Uno può notare che la porosità egualmente è data vicino , un risultato che è completamente coerente con Eq. 2 quando sostituiscono dalla sua espressione (Eq. 1).

Discussione e Conclusione

Dall'analisi di cui sopra una può vedere che i modelli P123 e F127 rendono le simili pellicole mesoporous definitive dopo l'estrazione del tensioattivo. Ciò è piuttosto sorprendente data il fatto che questi due agenti hanno la stessa memoria ma differisce significativamente in termini di armi idrofile. F127 ha circa 5 volte più monomeri di EO che P123. Naïvely uno può arguire che le pellicole F127 esibirebbero i più grandi pori che le pellicole P123. Sebbene le pellicole come-pronte esibiscano questa tendenza, questo non è il caso una volta che le pellicole sono risciacquate. Ancora, la nostra analisi di XR rivela che è più difficile alle pellicole della silice del modello con F127 che con P123. Le pellicole come-pronte esibiscono effettivamente un contrasto più difficile di densità di elettrone essenzialmente perché la rugosità dei livelli è più grande. Questo effetto egualmente è osservato una volta che le pellicole sono risciacquate secondo le indicazioni dei profili di densità di elettrone della Fig. 2. Poiché le pareti non sembrano molto essere influenzate dal risciacquare nè in termini di densità di elettrone nè di spessore, possiamo concludere che le armi idrofile non si diffondono molto nella silice. Quando il tensioattivo è eliminato, le pellicole templated F127 devono accomodare lo sforzo e si restringono drasticamente da 30% nel normale della direzione alla superficie. Questo restringimento quasi interamente è attribuito alla contrazione del poro. La pellicola P123 non esibisce questa grandezza della contrazione pricipalmente perché (a) le micelle templating sono più piccole di quelle di F127 e (b) le ossature prodotte in pellicole della silice templated P123 sono leggermente più spesse. Ciò indica che le pellicole sottili della silice templated dal tensioattivo del pluronics F127 e P123 sono organizzate meglio quando il modello P123 è usato. Poichè la differenza fra questi due modelli non è semplicemente dovuto la lunghezza delle armi idrofile, questa a sua volta rivela che templating è migliore quando le armi idrofile sono più brevi.

Riferimenti

1. Frye G.G., Ricco, il A., Martin, S.G.and Brinker, J.C., “la Caratterizzazione dell'area e la porosità delle pellicole del solenoide-gel facendo uso di HANNO VEDUTO le unità„, Stuoia. Ricerca. Soc Symp. Proc., 121, 349-354, 1988.

2. Gibaud A., “riflettività Speculare dalle superfici regolari e ruvide, nella Razza di X e nella Riflettività del Neutrone: Principio ed Applicazioni„, Eds, Daillant J.and Gibaud A., Springer, Parigi, 87-115,1998.

3. Gibaud A., Dourdain, S.and Vignaud, G., “Analisi delle pellicole sottili mesoporous da riflettività dei raggi x, da riflettività ottica e da riflettività dei raggi x di angolo di incidenza di pascolo„, Appl. Scienza Di Superficie, in stampa,

4. Bolze J., Ree, M., Youn, H.S., CHU, Salmerino di S.H.and, K., “studio di riflettività dei Raggi X del Sincrotrone sulla struttura delle pellicole sottili templated del poliorganosilicato ed i loro analoghi nanoporous derivati„, Langmuir, 17, (21), 6683-6691, 2001.

5. Più solo-Illia G., Crepaldi, E.L., ossidi mesoporous del copolimero-templated di Grosso, di D.and Sanchez, del C., “del Blocco„, Opinione Corrente In Colloide & Scienza dell'Interfaccia, 8, (1), 109-126, 2003.

6. Più solo-Illia G., Crepaldi, E.L., Grosso, D., Durand, D.and Sanchez, C., “il controllo Strutturale in silice mesostructured autoportante ha orientato le membrane e i xerogels„, Comunicazioni Chimiche, (20), 2298-2299, 2002.

7. Gibaud A., Baptiste, il A., Doshi, D.A., Brinker, C.J., lo spessore di Yang, di L.and Ocko, del B., “della Parete e la determinazione del raggio di memoria in tensioattivo templated le pellicole sottili della silice facendo uso di GISAXS e della riflettività dei Raggi X„, Lettere di Europhysics, 63, (6), 833-839, 2003.

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9. Reflectometry Marrone di A.S., di Holt, dello S.A., di Saville, di Bianco di P.M.and, di J.W., “del Neutrone e dei Raggi X: I multilayers Solidi e sgualcire filma„, Giornale Australiano Di Fisica, 50, (2), 391-405, 1997.

10. A. Gibaud, “nella Riflettività del Neutrone e dei Raggi X: Principi ed applicazione„, modificati da J. Daillant e da A. Gibaud, Springer Parigi (1999), P. 87-115.

Dettagli del Contatto

Alain Gibaud
L'Etat Condensé di Laboratoire de Physique de

Université du Maine

Scienze UMR 6087 il CNRS del DES di Faculté

Cedex 9 di 72085 Le Mans

La Francia


Email: gibaud@univ-lemans.fr

Tracci Henderson
Ricerchi il Banco di Chimica

Australian National University

Canberra, ACT0200

L'Australia



Email: mjh@rsc.anu.edu.au

Cole di Maggy

À Température Haute di Matériaux dei les del sur di de Recherche del Centro

UPR IL CNRS 4212, 1D viale de la Recherche Scientifique, cedex 2 di 45071 Orléans

La Francia

Sandrine Dourdain

Université du Maine

Scienze LPEC, UMR 6087 il CNRS, 72085 Le Mans del DES di Faculté

La Francia

Jean François Bardeau

Université du Maine

Scienze del DES di Faculté, LPEC, UMR 6087 il CNRS, 72085 Le Mans

La Francia

John W.White

Banco di Ricerca di Chimica

Australian National University

ATTO 0200 di Canberra

L'Australia


I blocchetti di PPO e di PEO sono solubili in etanolo; quindi la procedura risciacquante è stata scelta per evitare il grande restringimento o persino peggio il crollo della struttura dell'ossido quando il tensioattivo è eliminato temprando.

Date Added: Dec 7, 2005 | Updated: Jul 15, 2013

Last Update: 15. July 2013 16:07

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