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DOI : 10.2240/azojono0123

Selecção do Único e Multi Carbono Murado Característico da aplicação Nanotubes pela Caracterização In Situ de Propriedades Condutora e de Campo da Emissão

DESYGN a TI - Edição Especial

Projecto, Síntese e Crescimento de Nanotubes para a Tecnologia Industrial

Jana Andzane, Joseph M. Tobin, Zhonglai Li, Juris Prikulis, Mark Baxendale, Håkan Olin, Justin D. Holmes e Donats Erts

PTY Ltd. de Copyright AZoM.com

Este é um artigo do Sistema das Recompensas do Acesso Aberto do AZo (AZo-REMOS) distribuído sob os termos dos AZo-REMOS http://www.azonano.com/oars.asp que o uso ilimitado das licenças forneceu o trabalho original correctamente é mencionado mas limitado à distribuição e à reprodução não comerciais.

Submetido: 6 de novembro de 2007th

Afixado: 16 de novembro de 2007th

DOI: 10.2240/azojono0123

Assuntos Cobertos

Sumário

Fundo

Métodos e Materiais

SWCNTs Nanotubes

Tipo MWCNTs da Câmara De Ar

Tipo De Bambu MWCNT

Nanotubes Crescido SCF

Resultados e Discussão

Propriedades da Emissão de Campo

Caracterização Elétrica Usando um Método de Duas Pontas De Prova

Qualidade de Nanotube

Conclusões

Reconhecimentos

Referências

Detalhes do Contacto

Sumário

As propriedades condutora e de campo da emissão de únicos e nanotubes multi-murados individuais do carbono, crescidas pelo vapor químico e por técnicas fluidas supercríticos do depósito, foram avaliadas usando uma técnica in situ do microscópio da escavação de um túnel da microscópio-exploração do elétron da transmissão (TEM-STM). As medidas da emissão da condutibilidade e de campo foram obtidas da distância do nanotube-eléctrodo e contactam observações. Características da emissão de campo Experimental para todos os nanotubes do carbono investigados cabidos bem à equação do Fowler-Nordheim quando as funções de trabalho diferentes eram aplicadas. As Diferenças na emissão de campo e as propriedades condutoras são analisadas e relacionadas à estrutura dos nanotubes do carbono. O método apresentado aqui é apropriado para a selecção in situ de CNT com propriedades desejadas para aplicações eletrônicas particulares.

Fundo

Os nanotubes do Carbono (CNTs) são materiais atractivos com uma vasta gama de aplicações potenciais. Os vários dispositivos electrónicos baseados CNT, tais como os transistor [1-5], 6] dispositivos nanoelectromechanical lógicos dos circuitos [, os sensores [de 7-9] [10,11] foram demonstrados. Em 1995 a emissão de campo de CNTs foi relatada que [12,13] e nanotubes transforma-se candidatos prometedores como emissores de um elétron do campo. [14-17]. O prolongamento alto (comprimento ao diâmetro) do CNTs conduz a um factor alto do realce do campo, benéfico à emissão de campo.

Estas aplicações exigem uma combinação incomum de propriedades materiais, tais como a rigidez estrutural, a condutibilidade elétrica e a densidade pequena, possuídas somente por CNTs. Os Dispositivos electrónicos devem igualmente suportar as altas temperaturas causadas pelo aquecimento do Joule e por esforços de alta elasticidade evitar a falha do dispositivo.

Desde Que os nanotubes podem ser crescidos por métodos diferentes com várias estruturas, a selecção de um tipo apropriado de CNT para uma aplicação selectiva é uma tarefa desafiante. O CNTs pode ser preparado por vários métodos tais como a descarga de arco, a ablação do laser, o depósito de vapor químico (CVD), fluido supercrítico (SCF) e outro [18-20] com CVD o método o mais amplamente utilizado da produção.

Para um grande número aplicações, tais como a emissão de campo, as investigações foram executadas na maior parte em filmes ou em disposições de CNT. As medidas Directas da comparação em nanotubes individuais são mais informativas do que a caracterização média em disposições ou em grandes quantidades de CNTs.

A emissão de Campo e as propriedades assim como os parâmetros condutores da degradação e da falha de nanotubes individuais foram investigados por um número de grupos (veja, por exemplo, [21-24]. Contudo, para o melhor do nosso conhecimento, tem ainda para estar um estudo realizado nos nanotubes diferentes investigados sob circunstâncias experimentais idênticas. Os factos Separados estão actualmente disponíveis na vida, degradação e falha dos emissores individuais do nanotube [21,23,24] assim como nas propriedades condutoras, mecanismo elétrico da divisão e parâmetros de nanotubes individuais durante a caracterização do dois-ponto [22], mas é frequentemente problemática comparar propriedades dos nanotubes diferentes devido às circunstâncias experimentais que não são a mesma.

Neste papel nós relatamos um estudo sistemático das propriedades condutora e de campo da emissão para único-murado, multi-murado, incluindo nanotubes bambu-estruturados do carbono (BCNTs) e CNT único-murado enchido com as moléculas60 de C. Todas As estruturas foram investigadas sob circunstâncias idênticas e comparadas. As técnicas in situ Recentemente desenvolvidas [25-29] em que o lugar e a forma do contacto podem ser ajustados e observado durante medidas foram usadas em nossas experiências. Os nanotubes foram preparados pelo depósito de vapor químico (CVD) e pelos métodos (SCF) fluidos supercríticos.

Métodos e Materiais

Um microscópio da escavação de um túnel da exploração, construído em um suporte da amostra de um microscópio de elétron da transmissão (TEM-STM) [29,30], foi usado para manipular e sondar os nanotubes como ilustrado em figura 1. Os nanotubes eram ligados em uma ponta do ouro usando electricamente o adesivo condutor CW2400, através de que o contacto elétrico foi feito; a segunda ponta foi usada como o eléctrodo contrário e podia directamente ser observada em TEM.

Figura 1. Diagramas Esquemáticos da instalação de medida dentro do Microscópio de Elétron da Transmissão

As Experiências foram realizadas em um microscópio de Philips TEM-301 que opera-se em 80 quilovolts, equipados com uma câmera Afiada do CCD da Vista II para a aquisição da imagem. O Vácuo na câmara da amostra era Pa aproximadamente-3 10. A corrente da tensão diagonal e da amostra foi controlada por um medidor da fonte (Keithley 6430).

Os nanotubes do carbono foram produzidos pela técnica do CVD e do SCF. Os comprimentos dos nanotubes estavam entre o µm 600 nanômetro e 8, e os raios estavam entre 7 e 50 nanômetro. Os nanotubes multi-murados Não refinados do carbono de Aldrich foram medidos para a referência.

A parede e o multiwall crescidos CVD CNTs foram sintetizados em Co/Mo apoiado MgO (tipo nanotubes) catalizadores de CNTs da câmara de ar e de Pd/Mo (tipo de bambu nanotubes). O MgO foi preparado pela decomposição de Magnésio2 (OH)2 CO3 no ºC 450 para 6 horas [31].

SWCNTs Nanotubes

As soluções aquosas de Co (NÃO3)2 .6H02 e (NH4) MoO.HO6242 foram preparadas e misturadas com o apoio do MgO com um Co: A relação do molar do Mo do 3:2 seguiu secando em um forno em 80Co. O pó secado do precursor foi calcinado então no ºC 550. 0,3 g do catalizador foram colocados em uma câmara de ar de quartzo e caloroso ao ºC 800 em uma atmosfera de diminuição de H/Ar2 em um caudal de uma acta de 300 ml-1 por 30 Min. de Metano foi alimentado então na câmara de ar em um caudal de 50 ml Min.-1 O período do crescimento para a formação de SWNT foi ajustado no minuto 60, depois do qual a fornalha foi refrigerada à temperatura ambiente. Para ganhar o material puro de SWNT, o material como-preparado foi tratado com os 6 M HNO3 e lavado pela água para remover o catalizador.

Tipo MWCNTs da Câmara De Ar

As soluções aquosas de Co (NÃO3)2 .6H02 e (NH4) MoO.HO6242 foram preparadas e misturadas com o apoio do MgO com um Co: A relação de peso do Mo do 3:4 seguiu secando em um forno em 80Co. O pó secado do precursor foi calcinado então no ºC 550. 0,3 g do catalizador foram colocados em uma câmara de ar de quartzo e caloroso ao ºC 800 em uma atmosfera de diminuição de H/Ar2 em um caudal de uma acta de 300 ml-1 por 30 Min. de Metano foi alimentado então na câmara de ar em um caudal de uma acta de 200 ml-1 com um caudal2 de H/Ar de 100 ml Min.-1 O período do crescimento para a formação de MWNT foi ajustado no minuto 60, depois do qual a fornalha foi refrigerada à temperatura ambiente. Para ganhar o material puro de MWNT, o material como-preparado foi tratado com os 6 M HNO3 e lavado pela água para remover o catalizador.

Tipo De Bambu MWCNT

Uma solução aquosa de Paládio (NÃO3)2 .xHO2 e (NH4) MoO.HO6242 foi misturada com o apoio do MgO, seguido pelo sonication para 30 mínimos e secagem. O pó secado do precursor foi aglomerado em 500 que o ºC para 6 horas 0,3 g do catalizador foi colocado em uma câmara de ar de quartzo e caloroso ao ºC 900 em uma atmosfera de diminuição de H/Ar2 em um caudal de uma acta de 300 ml-1 por 30 Min. de Metano foi alimentado então na câmara de ar em um caudal de 100 ml Min.-1 O período do crescimento para a formação de BCNTs foi ajustado no minuto 30, depois do qual a fornalha foi refrigerada à temperatura ambiente. Para ganhar o material puro de BCNTs, o material como-preparado foi tratado com os 6 M HNO3 e lavado pela água para remover o catalizador.

Nanotubes Crescido SCF

Os nanotubes crescidos SCF foram preparados em um MgO apoiaram o catalizador de 3 wt.% Co e de 4 wt.% Mo [20]. Em uma experiência típica do depósito de SCF, 0,5 catalizadores de g Co/MgO foram colocados em um reactor de alta pressão (Inconel 625 GR2- Pressão-tite, Inc.), e reduzidos usando H/Ar2 (acta de V/V=20/180 ml-1) no °C 750 para 30 CO mínimos enquanto a fonte de carbono foi adicionada primeiramente a um reservatório de aço inoxidável de 450 ml no °C 40 em um banho maria controlado temperatura. Um sistema correr através foi estabelecido conectando as válvulas da entrada e de tomada do reservatório da fonte de carbono, que incluiu um pistão, a uma bomba da seringa de 260 ml ISCO (Lincoln, NE) e à embarcação da reacção respectivamente. Um regulador de pressão traseira manteve o sistema na pressão constante e controlou o caudal do CO através do sistema. O tempo de reacção foi ajustado a 60 Min. Depois Que o reactor foi refrigerado para baixo à temperatura ambiente, o pó do carbono/catalizador foi tratado com os 6M HNO3.

Resultados e Discussão

Propriedades da Emissão de Campo

Para experiências da emissão de campo um potencial elétrico alto (até 250 V) eram aplicados entre o CNT e o eléctrodo contrário. A instalação de TEM-SPM permite o controle e a medida exactos da posição do CNT relativo ao ânodo e a outros objetos circunvizinhos (figo 2a). O campo local era utilização calculada [21], onde está o potencial aplicado, está a uma distância do interelectrode, é o factor do realce do campo. O γ geométrico do factor do realce do campo para nanotubes foi determinado por seu comprimento L e por raio como o γ = (0.87L/r + 4,5) [32,33]. Em nosso caso, o factor do realce do campo excede 100 para a maioria dos nanotubes investigados à exceção da câmara de ar crescida CVD como MWNTs para que γ=20 (tabela 1).

Figure 2b e comparação da mostra da tabela 1 de correntes de emissão do campo em função do campo local para todos os tipos investigados de nanotubes do carbono.

Figura 2. a) imagem de TEM de um nanotube crescido CVD do carbono do multiwall durante medidas da emissão de campo; b) dependência actual no campo local para tipos diferentes de CNT. As Linhas contínuas estão cabendo com a teoria do Fowler-Nordheim calculada usando o eV da função de trabalho 8,1 para o bambu como nanotubes e para outro - o eV 5,1.

Tipicamente, a emissão de campo para MWCNT crescida no catalizador de Co/Mo ajusta-se dentro em campos locais de 1,5 - 4,1 V/nm (tabela 1) e saturam em campos locais 3,0 - 4,6 V/nm, que é comparável aos dados da literatura para os nanotubes multi-murados do carbono [21]. Nossos dados para SWNTs crescido CVD não enchido e não enchido com as moléculas60 de C mostram que a emissão de campo começa em tensões quase idênticas àquelas observadas para MWNTs. Nanotubes crescidos CVD Comerciais (de Aldrich) e MWCNTs crescido pelas características quase idênticas fluidas supercríticos novas da emissão de campo da exibição do método do depósito (SCF) àqueles crescidas pelo método do CVD em um catalizador de Co/Mo (Fig. 2b). A emissão de Campo e as características condutoras de CNTs são afectadas pelo grau do graphitization [34]. De acordo com nossos resultados, a situação é mais complicada. O espectro de Raman para SWCNTs crescido CVD e nanotubes crescidos SCF (Figura 3) mostra a diferença relações da altura na faixa de G e de D. As faixas de G e de D correspondem à ligação2 do sp (estruturas condutoras) e3 do sp (estruturas nonconductive) em CNTs. Embora a relação da faixa de G/D e o grau mais alto conseqüente de graphitization são observados para CNTs crescido no catalizador de Co/Mo, nós não observamos diffrences notáveis em propriedades da emissão de campo do CVD e de nanotubes crescidos SCF. A relação de G/D para o bambu como estruturas é mesmo mais alta do que para SWCNTs crescido CVD, contudo, emissão de campo para MWCNTs dado forma bambu crescida no catalizador apoiado MgO de Pd/Mo pelos grupos do método do CVD - acima em uns campos locais muito mais altos 7-8 V/nm (figura 2b).

Figura 3. espectros de Raman da única parede CVD-crescida CNTs preparado pela decomposição do metano em 800C, e multiwall SCF-crescido CNTs pela desproporção do CO em 750C.

A dependência da corrente no campo local obtido para todos os nanotubes investigados cabidos bem ao modelo do Fowler-Nordheim (veja, Figure as linhas contínuas 2b), que indica que o (i) actual pelo emissor varia com o campo local na área de superfície do emissor (a) [36,37]:

(1)

onde Φ é a função de trabalho, V é a tensão aplicada; e d está a uma distância do interelectrode.

Para todos os nanotubes, exceto o BCNTs, características da emissão de campo cabidas ao modelo do Fowler-Nordheim quando um valor para a função de trabalho do eV da grafite 5,1 [5] foi usado. O campo local peculiar necessário para a emissão do BCNTs exigiu um valor da função de trabalho do eV 8,1 ser usado. As junções nos estes BCNTs são prováveis influenciar a relação eficaz de L/r, que determina o factor do realce do campo, fazendo os campos do ponto inicial da emissão maiores.

As correntes de emissão médias do campo eram determinadas na saturação (veja a tabela 1) e variado de nA 10 a nA 500 para a câmara de ar crescida CVD como MWCNTs, de nA 100 ao µA 1,5 para BCNTs, e de nA 150 ao µA 2 para MWCNTs crescido SCF. Correntes de emissão mais altas do campo (Aldrich) da exibição Disponível No Comércio de MWCNTs - μA até 10. Os valores Previamente relatados para correntes de saturação da emissão de campo para nanotubes crescidos CVD variaram em um intervalo muito grande de nA 2 ao µA 9 [19]. As correntes de saturação da emissão de Campo para SWCNTs crescido CVD variado de nA 100 o µA 5 ao µA para vazio e até 10 para C60 encheram SWCNTs. Durante a emissão de campo a caracterização de correntes de emissão individuais do campo dos nanotubes na saturação estava flutuando a tempo para aproximadamente 50% dos valores médios, similar àqueles relatados previamente [38].

Características da emissão de Campo da Tabela 1. de CNTs crescidas em circunstâncias diferentes.

Propriedade

MWCNT

câmara de ar-como

SWCNT

SWCNT enchido com o C60

MWCNT

Aldrich

MWCNT

SCF

MWCNT

bambu-como

A Emissão começa acima o campo local, V/nm

1.5-4.1

3.0-4.9

3.5- .4

4.5-5.5

2.5-4.5

8-10

Corrente de emissão do Campo, μA

0.01-0.5

0,1 - 5,0

0,1 - 10,0

5 - 15

0,15 - 2,0

0,1 - 1,5

Quebrando a corrente, μA

0.1-1.0

0.15-10.0

2.5-10.0

10-0 25

0.45-3.5

0.45-2.0

Quebrando o campo local, V/nm

3,0 - 6,0

4,0 - 6,0

4,0 - 9,0

6,0 - 8,0

3,5 - 8,0

9,0 - 12,0

Quebrando o lugar

no contacto

no contacto

destruição gradual

destruição gradual

no contacto

no contacto, destruição gradual

Factor do realce do Campo

20±5

110±30

90±10

105±15

135±30

150±30

Em campos locais altos a falha dos nanotubes foi observada (Figo 4, tabela 1). As correntes da Falha eram aproximadamente 2 vezes mais altamente do que correntes de saturação. Os campos locais da Falha são apresentados na tabela 1 e variados de 3-4.6 V/nm para câmara de ar-como MWCNTs e de até 12 V/nm para bambu-como MWCNTs. Valores de Literatura de quebrar campos locais para nanotubes crescidos CVD dos grupos diferentes variados no intervalo de 3 a 10 V/nm [19,21].

Quebrando os campos locais para SWCNTs eram comparáveis com o MWCNTs (até 6 V/nm), quando SWNTs60 C-Enchido exibiu uma estabilidade mais alta com quebra de campos locais até 9 V/nm. Uma degradação gradual de SWNTS60 C-Enchido e os emissores de BCNTs nas altas tensões aplicadas (200-250V) foram observados segundo as indicações de figura 4 (veja igualmente a tabela 1.) quando todos nanotubes restantes falharam no contacto fraco entre o CNT e a ponta do ouro; neste caso o CNT remove inteiramente da ponta do ouro quando a corrente de emissão não é muito alta.

Figura 4. Uma destruição gradual de um CNT único-murado enchido com as moléculas60 de C empacota na tensão constante (200 V) se aplicaram. O tempo entre imagens é 10 S.

Caracterização Elétrica Usando um Método de Duas Pontas De Prova

A fim medir a condutibilidade elétrica do CNTs individual, o nanotube foi trazido no contacto directo com um eléctrodo contrário segundo as indicações da figura 5a. Mim (V) as características de todos os tipos de CNTs endereçaram neste papel são mostradas na Figura 5c.

Tabela características Condutoras e quebrando de 2. de CNTs CVD-crescido

Propriedade

SWCNT

SWCNT enchido com o C60

MWCNT
a câmara de ar gosta

MWCNT
o bambu gosta

MWCNT
SCF

MWCNT
Aldrich

Quebrando a tensão, V

4,5 - 6,0

5,0 - 11,0

4,0 - 4,5

≥25

0,7 - 8,0

0,7 - 5,0

Quebrando a corrente, μA

12 - 19

7 - 80

10 - 18

≥0.3

0.0003- 0,01

0,0005 - 0,005

Quebrando o lugar

perto do contacto

perto do meio

perto do meio

perto do meio

perto do meio

perto do médio, perto do contacto

Em Conformidade as resistências para todos os nanotubes podem ser divididas em dois grupos. A resistência do primeiro grupo (câmara de ar-como MWCNTs e SWCNTs) de nanotubes variou no intervalo 250 do kΩ - 1MΩ, que é típico para a caracterização da dois-ponta de prova de CNTs crescido CVD [19]. A resistência neste grupo diminui no pedido da câmara de ar crescida CVD como MWCNTs, vazio e enchido com o C60 SWCNTs (Figura 5c). SWNTS60 C-Enchido exibiu uma mais baixa resistência em comparação com SWNTS não preenchido. Para o CVD BCNTs crescido, MWCNTs comercial e SCF MWNTs crescido, a resistência medida eram mais altos por 3 ordens de grandeza em comparação com dados para o primeiro grupo de nanotubes relatados acima. A Razão para tais diferenças para SCF e nanotubes comerciais pode ser um grau mais baixo de graphitization em comparação com os nanotubes crescidos no catalizador de C0/Mo. Segundo as indicações dos espectros de Raman (Figura 3), os nanotubes de SCF exibem um mais baixo grau de graphitization em comparação com os nanotubes crescidos no catalizador de Co/Mo pelo método do CVD. Nossa opinião é que o anúncio publicitário e os nanotubes crescidos SCF têm escudos exteriores fragmentários com um alto densidade dos defeitos. Em caso de uma caracterização do dois-ponto, os contactos do eléctrodo contrário dirigem aos escudos exteriores defeituosos em vez de actual-levar escudos internos menos defeituosos. Para fornecer o transporte do elétron através dos escudos internos, uma tensão mais alta é exigida. Como relatado previamente, as camadas exteriores de nanotubes do carbono são dominantes no transporte do elétron e determinam conseqüentemente a condutibilidade dos nanotubes [22]. Possivelmente as camadas internas estão participando em diferenças significativas da emissão de campo conseqüentemente na emissão de campo entre o CVD e os nanotubes crescidos SCF não foram observados (Figura 2b) em comparação com a diferença nas resistências (Figura 5c). É possível que as junções actuais no bambu como estruturas diminuem uniformente a condutibilidade nas paredes exteriores e internas do CNTs. Esta propriedade pode aumentar a resistência da emissão e da condutibilidade de campo.

Qualidade de Nanotube

Para caracterizar a qualidade dos nanotubes, as correntes da falha e as tensões eram determinadas (veja a tabela 2). As correntes da falha de Nanotube eram o µA até 20 o µA para SWNTs e MWNTs CVD-crescidos e até 80 para SWNTs60 C-Enchido. As tensões da Falha eram até 5 V para SWNTs e até 10 V para SWNTs60 C-Enchido (veja a tabela 2). O tipo De Bambu CNTs é estável mesmo em 25 V que significa que estes nanotubes podem ser usados em aplicações altas do campo elétrico. A Figura 5b mostra que o nanotube está interrompido perto de seu meio, que foi observado para todos os tipos de nanotubes. Este resultado sugere que as câmaras de ar sejam resistively calorosos e que a temperatura se torna localmente altamente bastante para vaporizar a parede da grafite; conseqüentemente, o lugar de dano pelo aquecimento do Joule não é determinado pela presença de defeitos no CNT. Conseqüentemente, o lugar dos defeitos não tem um efeito no limite de ruptura do CNT sob a observação. Em outros trabalhos [19,21] falhas do nanotube foram encontradas perto do meio e nas regiões do contacto.

Figura 5. a) MWCNT crescida pelo método do CVD e b) nanotube que quebra durante medidas da dois-ponta de prova; c) comparação no meio Mim (V) curvas de tipos diferentes de CNTs: 1 - CNTs singlewall enchido com as moléculas60 de C, 2 - esvazie CNTs singlewall, 3 - multiwall CNTs crescido no catalizador de Co/Mo, 4 - multiwall disponível no comércio CNTs de Aldrich, 5 - multiwall CNTs crescido no catalizador de Pd/Mo, 6 - multiwall CNTs crescido pelo método fluido supercrítico.

Conclusões

A emissão de campo e as propriedades condutoras das variedades de SWNTs e de MWNTs foram estudadas sob condições idênticas dentro de um microscópio de elétron da transmissão. As propriedades da emissão da Condutibilidade e de campo eram dependente da estrutura do nanotube. Diferenças nas propriedades, se emissão condutora ou de campo, dependida da estrutura das camadas exteriores, a presença de junções no tipo de bambu nanotubes e se os nanotubes tinham sido enchidos com as moléculas60 de C. Nanotubes encheu-se com as moléculas60 de C mostra propriedades melhoradas condutora e de campo da emissão. As estruturas De Bambu exibiram umas propriedades mais deficientes da emissão de campo em comparação com as outras estruturas de CNT; contudo, estes nanotubes eram mais estáveis em uns campos elétricos mais altos. Nós sugerimos que a qualidade das camadas exteriores de nanotubes possa diminuir a condutibilidade dos nanotubes por 3 ordens de grandeza, sem significativamente afetar as propriedades da emissão de campo. Filled único-murou e o bambu como uns campos de quebra mais altos da exibição dos nanotubes do carbono do multiwall em comparação com vazio escolhe e câmara de ar como nanotubes do carbono do multiwall. Durante medidas da dois-ponta de prova a falha dos nanotubes em campos elétricos altos ocorreu em ou perto do meio do nanotube. Estes resultados sugerem que o lugar de quebra não esteja determinado pelo lugar dos defeitos dentro dos nanotubes mas pelo aquecimento do Joule. Também, a destruição gradual dos nanotubes durante a emissão de campo foi observada para SWNTs60 enchido C e o tipo de bambu MWNTs. Estas experiências mostraram que TEM SPM equipado com os eléctrodos da C.C. provou ser uma ferramenta valiosa para a caracterização sistemática de nanotubes individuais do carbono. Pode-se considerar superior aos métodos da litografia devido a uma aquisição mais rápida dos resultados.

Reconhecimentos

Este trabalho foi apoiado pelo Projecto de Investigação Visado Específico DESYGN-IT da UE (Nenhum NMP4-CT-2004-505626) e pelo Programa Nacional Letão em Ciências Materiais. J.A. e apoio de J.P. Reconhecimento do ESF.

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Date Added: Nov 14, 2007 | Updated: Jul 15, 2013

Last Update: 15. July 2013 16:28

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